Ueber das Saftsteigen. 331 



Beginn des Versuchs in Thätigkeit, wodurch das Quecksilber im Mano- 

 meterrohr auf 74 cm gehoben wurde. Trotzdem stieg die Eosinlösung 

 im Laufe von 6 Tagen in den Taxuszweigen auf 2,75 bis 3,5 Meter 

 Höhe. Sti-asburger bemerlit, dass hier bei dem Aufsteigen der 

 Lösung weder Luftdruck, noch, da die Leitungsbahnen bis oben hinauf 

 mit Flüssigkeit erfüllt waren, die Capillarität irgend einen Einfluss 

 ausüben konnte. 



Ich will hier nun noch einige Versuche von Böhm kurz mit- 

 theilen, die in seinem Aufsatze Ober Capillarität und Saftsteigen be- 

 schrieben werden und die eine grosse Bedeutung für die Theorie des 

 Saftsteigens besitzen. Ein gekochter, getrockneter und dann mit 

 Wasser injicirter Ahornzweig vermochte, in ein Gefäss mit Mano- 

 meterrohr, das oben Wasser, unten Quecksilber enthielt, eingesetzt, 

 das Quecksilber 70,3 Centimeter hoch zu heben. Frische oder ge- 

 kochte, mit Laub versehene Thujazweige, unter gewissen Vorsichts- 

 massregeln mit einem Manometerrohr derselben Art verbunden, hoben 

 zuweilen das Quecksilber auf eine Höhe, die beträchtlich grösser war 

 als der Druck einer Atmosphäre, so in einem Falle auf 90,6 Centi- 

 meter. Bei einem andern , etwas modificirten Versuche mit Thuja- 

 zweigen stieg das Quecksilber, gleichgiltig ob die Zweige lebend oder 

 durch Kochen getötet waren, über Barometerhöhe; in einem speciellen 

 Falle bis zu 86,4 Centimeter. 



Böhm erklärt dieses Steigen des Quecksilbers in folgender Weise: 

 „Wenn das Quecksilber sinken soll, so muss die Cohäsion des (über 

 dem Quecksilber befindlichen) Wassers überwunden werden. Der 

 Binnendruck des Wassers entspricht ca. 2700 Atmosphären 2). Im 

 Vergleiche mit der in Folge der Cohäsion theoretisch möglichen 



1) S. ob. 



^) Diese Angabe entnimmt Böhm einem Aufsatze von G. Jäger. Sitzungs- 

 ber. d. kais. Acad. d. Wiss. in Wien. 2. Abth. Bd. 101. S. 926. — Es 

 handelt sieb dabei um die Laplace'sche Constante K, welche die Anziehung 

 ausdrückt, mit der die Oberfläche einer Flüssigkeit nach Innen gezogen wird. 

 Vgl. va» der Waal, Continuität des gasförmigen und flüssigen Zustandes. 

 Leipzig 1881. 



