624 R. H. Weber: [2 
Ströme und dem der entsprechenden Ladung überall im Raume anzu- 
nehmen, nämlich in einer Wanderung der Kraftlinien. Eine quanti- 
tative Hypothese hierüber umfaßt dann, wie gezeigt wird, die Ma«x- 
well’schen Gleichungen in ihrer allgemeinsten Form. 
Da die Kraftlinien selber nur ein Bild sind, so darf diese Be- 
trachtung auch nur als ein Bild für irgend welche uns nicht bekannte 
Thatsachen, die aber ebenso lokaler Natur sind, aufgefaßt werden. 
Neue Folgerungen sind daraus nicht zu erwarten. 
Wir definieren die Kraftlinien quantitativ in der allgemein ge- 
bräuchlichen Weise. Eine in einem Punkte befindliche Elektrizitäts- 
menge e sendet in den umgebenden Raum 4’re Kraftlinien. Es 
folgt daraus, daß die Kraftliniendichte an irgend einem Punkte des 
Raumes bei beliebiger elektrischer Verteilung 
N=sHR 
ist. E ist der elektrische Vektor, !/g der Proportionalitätsfaktor im 
Coulomb'schen Gesetze. Es folgt ferner 
[ Nado=4nXe, 
wenn N, die Normalkomponente der Kraftliniendichte zum Oberflächen- 
element do bedeutet, und die Integration über eine geschlossene Fläche 
zu erstrecken ist. Ye ist die Summe aller eingeschlossenen Elektri- 
zitätsmengen. Aus dieser Gleichung folgt durch Übergang zum un- 
endlich Kleinen die Poisson’sche Gleichung. 
Grundhypothesen. 
Es sei x, y, z ein Rechtsystem (Fig. 1). 
1. Tritt im Punkte x, y, z durch 
z eine zu x parallele Längeneinheit die 
Zahl n von elektrischen Kraftlinien, die 
parallel zu + z gerichtet sind und in 
der Richtung —+y wandern, in der Zeit- 
einheit hindurch, so ist hiermit zwangs- 
weise ein Magnetfeld von der Richtung 
— x verbunden, das die Größe hat 
N 20:8, 
c ist die Lichtgeschwindigkeit. 
Fig. 1. 2. Desgleichen: Tritt in demselben 
Punkte in gleicher Richtung wandernd 
die Anzahl m von magnetischen Kraftlinien, die parallel mit + x 
gerichtet sind durch eine zu z parallele Längeneinheit in der Zeit- 
