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den Enden eines geraden Drahtes ohne weiteres die Elektrizitäts- 
mengen konstant erhalten können. 
re. 
Wir kehren wieder zu dem 
geraden Drahte zurück, den wir 
als ein Stück eines beliebig ge- 
krümmten auffassen können, 
wenn wir den Zustand in un- 
mittelbarer Nachbarschaft be- 
trachten. 
Durch eine beliebige um den 
Draht gelegte Kreislinie, deren 
Ebene senkrecht zum Drahte 
steht, und deren Mittelpunkt 
im Drahte liegt (Fig. 2) treten 
also in der Zeiteinheit ebenso viele Kraftlinien hindurch, als in der 
Zeiteinheit im Drahte verschwinden, also: 
2rnn—=An). 
Demnach wird im Abstand v vom Draht die magnetische Kraft 
2% 
es B) 
erzeugt. Dieses Feld ergiebt sich durch Integration aus dem Biot- 
Savart'schen Gesetz, ist also experimentell bestätigt. 
(Statt der beiden punktförmigen Elektrizitätsmengen + e kann 
man auch den ganzen Draht mit stetig veränderlicher Dichte geladen 
denken, was die Schlußfolgerungen nicht ändert, wenn wir uns den 
Draht hinreichend lang denken.) 
Aus (3) läßt sich in bekannter Weise ableiten 
c/M;ds = An J, 
wenn die Integration über eine beliebige geschlossene Kurve um J 
herum erstreckt wird. .J ist die Gesamtheit aller diese Kurve durch- 
setzenden Ströme. Außerhalb der Kurve verlaufende Ströme tragen 
zum Integral nichts bei. Durch Übergang zum unendlich Kleinen 
folgt dann 
M=- 
c.curl M = Ari, 
wenn i die Stromdichte ist. Durch diesen Übergang zum unendlich 
Kleinen wird man gleichzeitig von der Bedingung frei, daß der Strom 
als geradlinig und unendlich lang vorausgesetzt ıst, wenn man nur 
unendlich große Krümmung ausschließt. 
Damit ist das erste Gleichungensystem von Maxwell bewiesen, so. 
weit es sich auf stationäre Zustände bezieht. 
. 
