66 O. Bütschli: [44 
Grunde. Anfänglich schien es nämlich, daß die fraglichen Figuren 
ganz frappante Achsenkreuze zeigen. Die genauere Ermittelung 
ergab jedoch bald, daß es sich um eine Täuschung handle, indem 
das betreffende Kreuz samt Ringen gar nicht von der Sprungfigur 
herrührte, sondern auch schon ohne Einschaltung eines jeden Ob- 
jektes in dem Mikroskop auftrat. Nicht nur mein eigenes Mikroskop 
verhielt sich bei Anwendung stärkerer Objektive so, sondern auch 
ein besonders für krystallographisch-optische Untersuchungen ein- 
gerichtetes, das ich benutzen konnte. Unter diesen Bedingungen 
war es daher unmöslich, festzustellen, ob die fraglichen Sprung- 
figuren die Erscheinungen einachsiger doppelbrechender Krystalle 
bei Betrachtung längs der Hauptachse im konvergenten Licht 
zeigen. Denn da ihre Wirkung jedenfalls sehr schwach sein muß, 
wenn überhaupt eine vorhanden, so ist sie von der schon im Mi- 
kroskop gegebenen nicht zu unterscheiden. 
Obgleich die Erklärung der interessanten Erscheinungen, 
welche die Sphärenfiguren, vor allem die stark total reflektieren- 
den schief-schuppigen, zwischen gekreuzten Nicols zeigen, eine 
Aufgabe bildet, deren Lösung den Physikern von Fach überlassen 
werden muß, so kann ich diese Frage doch nicht gänzlich über- 
gehen. Wenigstens das Prinzip, welches die Erscheinung be- 
herrscht, scheint mir nicht allzu schwer zu ergründen zu sein, wenn 
auch die genauere Entwicklung dem Optiker zufallen muß. Durch 
die Untersuchungen von Fresnel u. A. ist bekannt, daß geradlinig 
polarisiertes Licht bei der totalen Reflexion in elliptisch polari- 
siertes verwandelt wird. Dies geschieht jedoch nicht, sondern der 
betreffende Lichtstrahl bleibt unverändert, wenn die Schwingungs- 
richtung des einfallenden Lichtstrahls in die Reflexionsebene fällt 
oder senkrecht zu ihr steht. Die Erscheinung läßt sich so auf- 
fassen, als wenn der unter einem gewissen Winkel zur Reflexions- 
ebene schwingende Strahl in zwei Strahlen zerlegt werde, von 
welchen der eine in der Reflexionsebene, der andere senkrecht zu 
ihr schwingt. Da diese beiden Strahlen gleichzeitig einen gewissen 
Phasenunterschied erleiden, so geht aus ihrem Zusammenwirken 
elliptisch polarisiertes Licht hervor. Elliptisch polarisiertes Licht 
jedoch wird bei keiner Stellung des Analysators (oberen Nicols) 
völlig ausgelöscht, sondern zeigt bei der Drehung des Analysators 
ein Maximum und ein Minimum der Intensität in zwei aufeinander 
senkrechten Richtungen, welche mit der langen und kurzen Achse 
der- elliptischen Schwingungsfigur des Lichts zusammenfallen. 
