45] Eigentümliche Sprungsysteme von großer geometrischer Regelmäßigkeit. 697 
Eine der in Frage stehenden Sprungfiguren dürfen wir uns 
nun vorstellen als ein System kreisförmiger, konzentrischer, etwas 
schief durch die Harzschicht ziehender und daher total reflek- 
tierender Sprünge. Auf untenstehender Figur 28 möge der Kreis 
einen solchen Sprung darstellen; ata! sei die Schwingungsrich- 
tung des vom polarisierenden Nicol (Polarisator) einfallenden 
Lichts, b!b: dagegen die Schwingungsrichtung des vom Analysator 
durchgelassenen Lichts. Dann ist ersichtlich, daß das auf die 
Punkte A und B des kreisförmigen Sprungs fallende Licht unver- 
ändert total reflektiert wird, da die Schwingungsrichtung des ein- 
fallenden Lichts hier senkrecht, beziehungsweise parallel der Re- 
flexionsebene ist. Dagegen wird von dem an diesen Punkten re- 
flektierten Licht nichts durch den Analysator gehen, da es senk- 
recht zu dessen Schwingungsrichtung schwingt. Betrachten wir 
dagegen den Punkt C des Sprunges, so ergibt sich, daß die Schwin- 
gunssrichtung des einfallenden Lichts hier einen Winkel von 45° 
mit der Reflexionsebene Oc bildet. Das hier einfallende Licht 
wird daher bei der Refle- 
xion in zwei Bündel von 
gleicher Intensität zerlegt 
werden, von denen der eine 
senkrecht, der andere da- 
gegen parallel zu der Re- 
flexionsebene schwingt. 
Diese beiden Bündel besitzen 
nach den Ermittelungen über 
die totale Reflexion eine 
Phasendifferenz; sie geben 
daher im allgememen el- 
liptisch polarisiertes Licht. 
Ähnliches geschieht auch an 
den zwischen C und A und 
B gelegenen Punkten, also beispielsweise E und D. Jedoch ist leicht 
ersichtlich, daß mit der Annäherung an A die Komponente, welche 
parallel zu der Reflexionsebene schwinst, immer kleiner wird, bei 
der Annäherung an B dagegen die senkrecht zur Reflexionsebene 
schwingende. 
Nehmen wir nun beispielsweise an, der Phasenunterschied 
der beiden Strahlen, in welche das total reflektierte Licht zerlegt 
Verhandl. d. Heidelb. Naturhist.-Med. Vereins. N. F. VII. Bd. 48 
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Fig. 28. 
