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tions distinctement différentes, serviront à déterminer les MY, 3 
- en fonctions de #, c'est-à-dire, à faire connoître le mouvement 
absolu du point en question; quant à la (3), elle ser4 très-propre 
comme nous le verrons plus bas, à faire trouver la pression. 
exercée à chaque moment par le point contre la surface, 
Les équations (2), (3) se rapportent aux coordonnées rec- 
tangles: cependant rien n'est plus facile que de ramener le mou- 
vément du point à quelque autre espèce de coordonnées, les x,7,2 
pouvant toujours s'exprimer en fonctions données de celles - ci, les- 
quelles substituées dans les quatre équations ci-dessus, les présen- 
teront sous” la forme demandée. Pour faire usage par exemple de 
coordonnées polaires, soit g la distance d’un point quelconque à 
Vorigine des x, y, z; \ l'angle que fait la ligne g avec le plan 
“des x, y, et O l'angle compris entre la projection de g sur le 
mème plan et l'axe des x, nous aurons 
æ € . cos. We . cos. Ÿ 
Y = ge. cos. W . sin. D 
Z =)@ 2 Sin rs 
et ainsi des autres cas. 
Afin de faire maintenant l’usage le plus propre des équa- 
tions (2) (3), il faut distinguer le cas, où la surface mobile change 
de figure à chaque instant, de celui, où elle ne fait que chan- 
ger de place dans l’espace absolu, sa figure restant invariable. 
Quant au’ premier cas, auquel appartiendrait par exemple le 
problème cunnu du mouvement d'un pendule simple , ° qui s’alonge 
ou se raccourcit suivant une loi donnée, nous ne nous y arrêtons- 
» pas ici, ce cas ne demandant en général que la connaissance du 
- mouvement absolu du point en question, mouvement que détermi- 
. nent tout de suite les équations (2), qui, tant qu'on ne descende 
pas aux cas particuliers, ne peuvent se mettre sous une forme plus 
“simple. (Ce n’est proprement que dans le second cas, qu’il faut 
