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dr — y d'q + Can — 1) dé) .e 
+ C'dp— «Er + (n — 81) dé) .f 
+ GG dq— B'dp+n—7y"D d”).g—=0...0(), 
Cy dq — Bd°r + (an —ax’m) dû) . e . 
+ dr — ydp + (Bn—/fB''m)d) .f 
+ GBdp — a dy + Cy'n—y/"/m)dt) .g —0...(40), 
n° + ff + g) + (dp + (al + am + «’n) dt) .e . 
+ (q + (BL + B'm + B''n) (120 1 d # 
EUdrEE Cyl+y'm + y HN g9== 0, (0 
par la comparaison des quelles avec les (4), (5), (6), (7), on 
voit tout de suite lesquels des termes dans les équations du mou- 
vement et de la pression sont dus au seul mouvement de la sur- 
face. Au reste, la position du système des p, q, r étant dans ce 
cas tout-à-fait arbitraire, on peut le faire coincider avec celui des M 
æ, Y, Z; ce qui donnera: 
a 1, API), po, en 
af 0, MER NE EEE 
Ce UN ie À OL cet ON Mi 
d'où les (3), (9), 10), (11) prendront la forme: 
(dq+-mdf) .e — (dp + IdF) f = 0 
(dr + nd?) .e — (dp + If) g = 0 
dr + ndf) .f — (d°q +mdË) g = 0 
n (+ f° + gd + (d’p + IdË).. e 
+ (dq +mdf) .f 
+ (dr Lndf).9= 0, 
tout - à - fait la mème que celle des (2), (3). 
Afin d'éclairer mieux la théorie assez générale exposée « 
jusqu'ici, examinons avec un peu plus d'attention le cas particulier, 
où la surface mobile n’est qu'un plan. Dans ce cas s 7, d'où 
DU OU IRL TO MK SM 
