119 
X étant la vitesse de la rotation du plan autour de l'axe fixe et 
la. pression perpendiculaire du plan sur le point. 
Cherchons par exemple le mouvement d'un point, qui glisse 
par son propre poids sur un plan incliné, ce plan ayant en mème 
tems un mouvement de rotation autour d'un axe horizontal passant 
par le plan, qui ne à chaque instant son inclinaison vers 
l'horizon. Dans ce ‘cas /—0, m—0, n—const.; d'où les ‘(1 3) 
se changent en 
==:6 
o == 
LE MARS ne = 0 
kdt + B'ndt +- qd\ + 2Xdq = 0. 
Tea 
11 ne s’agit donc que d'intégrer les deux équations : 
d'aide 
ns — yn + KY; 
où y’, À sont des fonctions données de #, liées entre elles par 
l'équation 
= dy’ 
À Gr GT 
c'est - à - dire 
y” = — sin. ( AA 
eg étant une constante arbitraire. 
Remarquons done , que l'intégrale de: 
de 
Fr or 
se trouve immédiatement : 
PE CISRENE tt; 
et que celle de léquation 
= = \'ÿ— n.sin. (es + JAd), 
