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Comme afin de réduire à des dimensions aussi petites que 

 possible l'ouverture fermée par la Vanne V , il est nécessaire que 

 les longueurs des vcnteaux dilFcrent très peu l'une de l'autre , je 

 supposerai que le point a^ étant le milieu du passage BB' (fig. 9,), Tab. VIII. 

 l'axe T' soii placé au milieu de a'B', ensorte que si l'eau pressait 

 a'T^ et T B', B A^ étant éianche , la porte serait en équilibre. 

 Cette disposition seiait sans contredit la plus avantageuse pour la 

 grandeur à donner à la Vanne, puisque la porte aA par sa pres- 

 sion sur la première , n'aurait à détruire que la tendance au mou- 

 vement, provenant de la petite pression qui aurait lieu dans le cas 

 où B A' ne serait pas parfaitement étanche. 



La partie a^A commune aux deux portes étant absolument 

 arbitraire, je la supposerai égale aux profondeurs aB, B A des 

 encastrurcs , et je me proposerai de déterminer la position du se- 

 cond axe T, de manière à satisfaire à la condition d'équilibre. 

 Pour cela je regarderai B A' comme n'étant pas étanche , et a' A 

 au contraire comme l'étant. Ce sera visiblement le cas le plus 

 défavorable en n'ajant égard qu'à la porte a A', puisqu'alors la 

 différence des bras de levier sera égale à 2 a A, et conséquemment 

 la plus grande possible. Je supposerai de plus relativement a la 

 porte «A, que la partie «B n'est pas étanclie, ce qui sera évi- 

 demment aussi le cas le moins favorable à l'équilibre. 



( B B' =z 2 a' B' =1 2 / , 

 Faisons : < f/ A :=z a B izi: B' A' m: c , 



( Ta' — X. 



En nous rappelant que «'T := T'B', nous aurons pour le$ 

 longueurs des parties de portes sur lesquelles agit la pression ; 



TA'— |/ + ., 



T'A — I / _ c , * 



A T ziz. x -4- e , 



aT ~ i ^ e ^ X. 

 Nous chercherons en premier lieu qutUe doit être la valeur de la 



HUiiwins d* CAcwl. T. IX. ^ ^ 



