eu 3 — Sin.œcos.e + tg.0sin.e _— Ÿ _ sin.\cos.e— +tg.Psine 
BASE RE et gaz r= ces.-À — 
tg.B _ z __ tg.8 cos.e — sin.asin.e 18.5 _— z _ tg.Bcos.e +-sin.À sine 2 
cos À x — cos. & " cos.a — # cos. À min 
Comme en outte æ 2 on a 
cos. æ cos. À — cos. À cos. f 
ÿ 
et comme “#5 — _Sin$  _ sinè 
gaz 
cos.& 7 Cos.AcosŸ cos.X cos.f au 2-5 l'équation 2, 
sin. Ô —= sin. À cos. (3 sin. e sin. (3 cos.e et par l'équation 4, 
sin. (3 — sin.Ô cos.e — sin.æ cos. 0 sin.e 
ce qui sont toutes les équations, qu'on a donné jusq'ici en traitant 
cet objet. 
26. Soit le plan premier: l'horizon et le second l'équateur, 
ce qui donnera ZŸ — & la hauteur de l'équateur, D£ — 90 — e 
la distance du point D au zénith, DZ— 90 — E la distance au 
pôle du monde, D/Z—90+f— 480 — Azimut, DZŸ—90 —F— 
l'angle horaire. Mettant alors selon l'usage astronomique 00—(), 
h, 0, 90—w, 90—s pour les signes &, e, E, f; F on trouvera ‘ 
par les équations À, B du paragraphe précédent : 
sin. à — sin. À sin. ® — cos. A cos. D cos. w 
cotg.s —= côtg. w sin. ® + he. 
ou bien 
sin. À — sin. Ô sin. O + cos. à cos.s cos. D 
cotg.w —= cotg.s sin. D — 0 
lesquelles sont les équations, qu'on déduit ordinairement du triangle 
DSZ par la trigonomètrie sphèrique. De la mème manière on 
pourroit opérer sur les triangles DYv etc. 
27. Soit donné le lieu héliocentrique d'une planète, qu'on 
en cherche le lieu géocentrique. 
Pour la solution importante de ce problème, dont on fait 
tant d'usage dans l'astronomie , soit &æ, à l'ascension droite et la 
déclinaison géocentrique de la planète, w l'argument de la latitude,’ 
