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Bulletin scientifique. 



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Pendant 1 instant ilt , le mobile passera en m', il s agit 

 <le trouver la force produite par son inertie. Nous dé- 

 terminerons les composantes ^V et J , de cette force, pa- 

 rallèles au rayon vecteur om et à la perpendiculaire iim' 

 à ce rayon. Nous choisirons la direction dernière de la 

 droite nm' de manière qu'elle fasse un ansle aisu avec 

 la direction du. mouvement. 



Pour avoir -V et J", il n'y a qu'à clierrl.er les projec- 

 tions de ni'in sur om et sur iim', en poussant le cal- 

 cul jusqu'au dt^, puis, après en avoir ôte' les termes 

 proportionnels à dt , multiplier ceux qui resteront par 



2 . . . 



Or, il est visible d'abord que les projections, dont 



4( 



il s'agit, sont 



pressions 



Quant à la seconde force, quelle qu'en soit l'intensité', elle 

 ne produira aucun effet ; elle sera détruite par la rési- 

 stance du tube qu'elle ne fjra que presser. Ainsi la pres- 

 sion supportée par le tube aura pour valeur 



d.^^'t^p 



P — 



<.«•' 



19. 



mn et — >im' ; puis, en partant des es- 



— nm :iz om — om'eosmorn 



— nm' Z^ — om' siiimorn' 



«t , en poussant l'approximation jusqu'à dt^ 



3 



on trouve 



om' n /■ -^r'dt -f '■"- 

 l'angle mom' Z^ p'dt -J- p" 



— wn — r — (,■ -f r'dt -f r"^ cosfp'dt -f p"—\ 



= -r'd^-{r"lrp'^y!Ç. 



— nm' :r — Tr -f r'dt -f- r"'—\iiifp'dt -f p"—^ 



--rpdt-(2ry + rp"y-Ç 



donc 



^ '^ ' — Xdt" dt^ J 



d.r\lp 



r-- {2,'p' + rp") - 



rilt^ 



Si maintenant l'on désigne par Ji et par P les compo- 

 santes, parallèles à om et à >im', de la force donnée qui 

 sollicite le mobile , les composantes de la force perdue^ 

 parallèles aux mêmes directions, seront 



Ji. 



P — 



dti'^'dti 

 d.r'dp 

 dt' 



elles chercheront à déranger le mouvement actuel du 

 mobile, et comme l'effet de la première force n'est em- 

 pêché par rien pour qu'elle ne produise aucun effet, il 



faut qu'elle soit zéro, c'est-à-dire que l'on ail Ji — — 

 + r jj^ — 0, ou bien 



Uebeh die Inductions - Puasomene beim 

 Oeff.vex uxd Schliessen eiker Volta- 

 scHEN Kette; von Professor D> • M. II. JACOBI 

 (lu le 22 juin 1S38). 



1. 



Faraday hat bekanntlich in der 9ten Abtljeilun» sei- 

 ner Experinienlal-Untersuchungen, eine Reibe sebr inte- 

 ressanter Phiinomene beschrieben, die sich beim Oeffnen 

 und Schliessen einer galvanischen Kette besonders ent- 

 schieden zeigen, wenn ein langer, spiraiformig uni einen 

 Eisenkern gewundener Drath, sich in dem Kreise befin- 

 det. Dièse Versuche sowohl, als auch ihre Erkliirung, 

 liaben den Herrn Professor M oser, bei der Rédaction 

 des belreffenden Arlikels im erslcn Bande des Reperto- 

 riums der Physik (p. .'28) Yeranlassung zu einer Pole- 

 niik gegeben, vvorin derselbe Zweifel, und wie er meint, 

 j.keine ungewichtigen'-, gegen die neueii Thatsachen und 

 die daraus gezogenen Schliisse erhebt. Icli erlauLe mir 

 dahcr ùber den fragliclien Gegenstand einige Erôrleiun- 

 gen, von welchen ich vviinsche, dass sie v\"enigstens die 

 Facta retien môgen. 



Nach der Faraday'srhen ALhandIung iiber den (rag- 

 lichen Gegenstand , isl eigenllich wenig Neues hinzuge- 

 fiigt worden, wenn man den Aufsatz des Herrn Profes- 

 sor Maonus im .îSlen Bande von Poggendorffs Annalen 

 ausnimmt, vvoriu derselbe auf mehrere wichtige Modifi- 

 calionen dieser Inductions -Erscheinungcn aufmerksam 

 niachl. Man reichl vorlàufig vollkommen damit ans. die 

 Inductions- Phanomene beim Oeffnen und Schliessen der 

 Kelte, als besondere Fomien der magnetoelectrischen In- 

 duction zu belrachlen. Um sie in allen Punklen hier- 

 auf zuriickzufuhren , bedarf es nur der nalurgemâssen 

 Annabme, dass der galvanische Schliessungsdrahl, ganz 

 so wie jeder andere geschlossene Leiter fiihig isl, mag- 

 netoelectrisch erregt zu werden. Ailes Ràlhsclhaflc , ja 

 Mysteritise verschwindel , wenn man dann ferner den 

 Plalz oder die Stelle, von welchcr aus die Erregung 



