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Bulletin scientifique. 



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Aus (licstT Glciclmng eisiehl inau, ilass J/„ vulli^ 

 unabliangig von der Anzahl der Platt'nj>aare, und von 

 dcr Dicke dos Drahtes ist; die gcgenscitige Beziehung 

 beidcr, ist durch die Gleichung \D) gegebcn und man 

 ern-icht dasselbe Maximum , durch dicke oder diinne 

 Drahic, wcnn man nur die entsprechcnde Anordnung 

 der Batterie trilTt- • 



22. 



Fiir viereckige Eisenstangen modificirl sich die Fonncl 

 etwas. Seizcn wir den Umfang derselbcn = i/, se er- 



halt man 





[n 



Mnimt man stalt des Drahtes Kupfcrstreifen von der 

 Dicke )', die ûber einander gewunden werden, und be- 

 finden sich n Spir.ilon auf der ganzcn Lange des Eisen- 

 kerns, so erh.ilt man mit Weslassung der Dicke der iso- 

 lirenJen Substanz, die Gleichung 



M =■ j—. Î-; TT- ^ ( ^ ) 



In Bczug auf die Dicke der Slreifen v , ■\velche lùr cin 

 beslimmtes « und z dem Maxime entspricht. erhalten 

 wir die Gleichuns 



-^ "IZ. o ■:ZL \ii. -\- ■ic'^ en''- s — /.z'^av^ i "\ 



wonach man die angemcssenen Anordnungcn froffen kann- 

 Subsliluirt mau den hieraus gefundenen Werlh von r 

 in die Gleichung (G) , so erhalt man die mit der vorigen 

 iileichung (/"; identische 



Es ist hier librigens zu bemerken, dass der Leitungs- 

 viderstaud eines Plattenpaares /. in der Gleichung {F) 



auf einen Draht bezogen ist, dessen Querschnitt :^ *— ^, 



in {J) aber auf einen Dralit, dessen Qucerschnitt = i. 

 Damit das /. in beiden Gleichungen acquivalent soi, niuss 



es in {J) mit — multiplicirt werden, wir erhalten also 



Hiernach wâre es allerdings vorlheilhafter statt der Driihte 

 Streifcn zu nclimen, wenn nicht die oft erwâhnte Mo- 

 diGcation in Bczug auf die Endwindungen hierbei von 

 Dorh grosserem Einfluss ware. 



Die Art und Weise der Umwicklung kann also fiir 

 die Praxis, und wenn man die Kette gehorig anordnet. 



als vollig gleichgultig angesehen werden, indem es nur 

 auf die Dicke derselbcn ankomnit, ja man kann so"ar 

 den Eisenkern seiner ganzen Lange nach mit einer dicken 

 Kupferrohrc bedecken, die der Lange nach aufgeschlitzt 

 ist. Es wùrde in diesem Falle r = c und « = 1, und 

 da hiernach weiter nichts zu bestinimcn ware, .ils die 

 dem Maximo entsprechende Anzahl dcr Plattennaare z, 

 so erhielte man aus ^H) die Gleichung 



Dièse Gleichung kann natiirlich nur bestehcn, sobald z 

 nicht kleincr wird als i. Wâre dièses der Fall, so hiesse 

 es nichls anders, als dass man mit der gegcbenen Zink- 

 oberflàche bei einer Dicke der Bewicklung c kein Ma- 

 ximum erreichen kônne, und dass nxan entweder j ver- 

 mehren oder c verringern miisse. Zu licinerken aber ist 

 hierbei, dass, wenn man sich znr Umwicklung dicker 

 Kupferdrahte, oder dicker Kujiferstreifen bedient, der 

 Leitungswiderstand der Zuleituiigsdrahlc, den wir bisher 

 vcrnachlâssigt haben, allerdings in Rechnung gebracht 

 werden muss, weil er vielleicht iinter solchen L'mstàn- 

 den den betràchllichsten Theil des ganzen AViderstandes 

 ausmacht. 



2Î. 



Aus der Gleichung (£) 



'" — •* *^/Î.T(6 + c) 

 ergiebt es sich 



1) dass einer bestinimten Zinkobcrflache ein Maximuiu 

 des Magnetismus enlspricht, das nicht uberschritlcn 

 werden kônne; 



2) dass die Maxima des Magnetismus sich nur wie die 

 Quadratwnrzeln aus den Zinkoberilachen verhalten; 



3) dass man durch Vergrôsserung der Dicke der Um- 

 wicklung den Magnetismus nur his auf einc gcwisse 

 Granze liinaus verstarkcn kann, welche Granze durch 

 die Gleichung 



M,„ ZZ^ V» Y T ausgcdriickt wird, 



wie wir auch bereits Art. 20 gesehcn hahen. 



24. 



Einigc Bemerkungen in Bezug auf den oekonomischcn 

 EfTect mogcn hier ihre Stelle Cnden. Xach Faraday 

 ist die Starke des Stromes jiroportional der Zinktpantitat, 

 welche in jeder Zelle in einer gcgebencn Zeit aufgelôst 

 wird. oder wcnn wir den Strom -vxie oLcn F nenncn 



