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Ainsi chaque colonne h c infiniment mince d'un sphéroïde gazeux 

 sera composée de deux colonnes ha et eu , opposées quant à 1 elasli- 

 cité de leurs couclies , et le point «, où la densité est à son 

 minimum, sera celui où les forces comprimantes seront égales 

 de part et d'autre, c'est-à-dire au milieu de «c (*). Dans notre 

 figure les parties les plus ombrées représeuteut celles où les densités 

 sont les plus grandes. 



Ainsi, si une matière élastique, disséminée dans l'espace , peut 

 se former en un sphéroïde , les densités de ce sphéroïde croîtront en 

 progression géçmétrique jusques au milieu du rayon et diminueionl 

 delà suivant la même loi jusqu'au centre. Cette loi est absolue, et le 

 corps qui en résultera aura la forme sphérique , qui ne pourra être 

 altérée que par des forces extérieures, supposé que le gaz qui con- 

 stitue ce corps soit d'ailleurs homogène. 



Voyons d'après ces prémisses comment un pareil sphéroïde, 

 dans la supposition qu'il ne soit visible que par la lumière réflé- 

 chie du soleil , se présentera à notre vue. Supposons d'abord que 

 le soleil soit à peu près derrière la Terre et le spliéroïde éclairé 



(*) Si l'on doutait de la vérité de ce théorème, parce que nous avons con- 

 sidéré une colonne cylindrique infiniment mince, l'on fera disparoître ce 

 doute en considérant une colonne pyramidale comme ici, qui sera néces- 

 sairement composée des deux colonnes h ck el ihkl, dont la base com- 

 mune est la couche infiniment mince, où l'élasticité est à son maximum 

 et par conséquent aussi la densité. Ces deux colonnes, dont la matière 

 est condensée selon la même loi , pesant l'une contre l'autre et ayant la 

 même base, doivent se faire équilibre uniquement dans le cas où leurs 

 hauteurs seront égales, d'après la loi générale de l'équilibre et de la pres- 

 sion des fluides, quel que soit d'ailleurs leur volume. 



