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und Minima der Intenfität mit einander ab, nach Gefctzen, deren 

 Kntwickelung nicht hierher gehcirt. Die Helligkeit nimmt von 

 einem Maximum zum andern nach beiden Seiten liin fehr fchnell 

 ab. Es ergiebt fich bei der Unterfuchung diefer lu-fcheinungcii, 

 dafs bei normal auf das Gitter fallendem Licht im Beugungsbilde 

 Maxima der Intenfität in folchen Winkelabftänden « von der 



Normalen fbattfmden, für welche sin « =: o, ^= -r ; =2 — ,- ; = 



3 — p ; etc. ifl:, wobei A die Wellenkänge der in Betracht kommen- 

 den Lichtftrahlen, d der mittlere Abftand der Gitterflabe von 

 einander ifb. 



Diefe Interferenzbilder der abgebeugten Strahlen kann man 

 fehr leicht im Mikroskop beobachten, wenn man z. B. Lepisma 

 saccharinum oder ein ähnliches Object unter das Objectiv legt 

 und, nach Wegnahme des Oculars, in den Tubus hinab auf das 

 über dem Objectiv fchwebende Oefifnungsbild fchaut. Dann fieht 

 man dasfelbe umgeben von einer Anzahl farbiger Ringe. Blendet 

 man diefe durch Anbringung paffender Blenden ab, fo verfchwin- 

 den in dem (mit dem Ocular betrachteten) Bilde fämmtliche 

 feinere Details der Zeichnung, alle feinen Streifungen des Objects, 

 nur die groben Umriffe bleiben ftehen. Es ift diefes ein Beweis, 

 welch wefentliche Rolle die abgebeugten Strahlen bei der Ab- 

 bildung feinerer Objecte fpielen. Aufserdem folgt hieraus, dafs 

 das vom Mikroskop erzeugte Bild dem Objecte nur dann voll- 

 kommen ähnlich ifi;, wenn der ganze Beugungsbüfchel von dem 

 Objectiv aufgenonmien wird. 



Zu diefem Zwecke mufs der Oeffnungwinkel des Objectivs 

 eine bedeutende Gröfse haben. Es ergiebt fich aus dem Obigen 

 dafs das Objectiv noch das erfte, zweite, dritte u. f. w. Intenfitats- 

 maximum des Beugungsbildes aufnimmt, wenn der Sinus feines 



halben Oeflnungswinkels («) ^ -^ , 2 -^ , 3 —^ u. f. w. ift. Da 



die Intenfität nach den Seiten des Beugung.sbildes fchnell abnimmt, 

 fo befchränken wir uns auf die Forderung, dafs das erfte Maxi- 



