Eine neue Montirung des Milchglasplattenphotometers. 197 



ermöglicht man nun aber sehr einfach, indem man in den Gang der 

 durch das Kniestück eintretenden Strahlen ein zweites Rauchglas von 

 willkürlicher Dichte einsetzt, welches aber wenigstens so dunkel ist, 

 dass bei Parallelstellung der Nikols in jeder Lage der Fleck heller ist 

 als seine Umgebung. 



Hat man demnach ein solches zweites Rauchglas vor das Knie- 

 stück geschoben, so ist das Messungsverfahren das folgende: Man 

 stellt das Nikol a mit seiner Polarisationsebene in die erste der vorhin 

 ermittelten Hauptrichtungen. Diese Ablesung am Teilkreise a (Fig. 3 

 und 4) sei a^; alsdann dreht man Nikol b bis zum Verschwinden des 

 Fleckes. Solcher Stellungen werden stets zwei vorhanden sein. Die 

 bezüglichen Ablesungen am Teilkreise ß (Fig. 3 und 4) seien ß^ 

 und ß^'. Wegen der bei beiden Nikols nur möglichen Drehung um 

 180 Grad findet man /?/' und ß' entweder zu beiden Seiten von «^ 

 oder auf einer Seite. In jedem Falle aber hat sin^ («1-/^1') denselben 

 Wert mit sin^ («i-A")- ^^'^ nimmt aus beiden Einstellungen den 

 Mittelwert sin^ {<^\-ß])- Nun wird Nikol a um 90 Grad gedreht 

 in die Lage «2- Man findet wieder zwei Einstellungen ßi' und ß^' 

 bei denen der Fleck verschwindet, berechnet aus ß^^ und \^o^-ß^' 

 das Mittel ß^ und bildet sin- [a^-ß<^. Das gesuchte Intensitätsverhältnis 

 des partiell polarisirten Lichtes ergiebt sich alsdann durch den Quotienten 

 sin2 [a^-ß^ /sin2 {a^-ß^. 



Man hat auch bei dieser Messung keine Schwierigkeit bei der 

 Einstellung wegen verschiedener Färbung der beiden Teile des Ge- 

 sichtsfeldes, wenn man nur dafür sorgt, dass die beiden Rauchgläser 

 völlig farblos sind. Will man die Messung für einzelne Spektralbezirke 

 ausführen, so sind wieder farbige Gläser oder das Spektralrohr ins 

 Okular einzusetzen. 



Schliesslich lässt sich mittels der in Fig. 4 dargestellten Montirung 

 auch noch die Aufgabe lösen, die relative Verteilung der 

 Helligkeit am Himmelsgewölbe zu messen. Zu diesem Zwecke 

 wählt man als Einheit die Helligkeit des Zeniths. Das Kniestück k 

 wird so gedreht, dass die Sehrichtung des peripheren Gesichtsfeldes 

 ins Zenith fällt. Der Tubus B lässt sich dann auf jede gewünschte 

 Stelle des Himmels richten. Man stellt Nikol a so ein, dass a^o wird 

 und dreht b bis zum Verschwinden des Fleckes. Hierdurch gewinnt 

 man (auch wieder in doppelter Ablesung) ß^. Nun wird «=-90" ge- 

 macht und abermals eingestellt. Dies giebt ß^. Dann ergiebt sich als 

 relatives Maass der Helligkeit der untersuchten Stelle des Himmels: 



i/sin2^i+i/cos2;J2. 



Die Fig. 5 und 6 (a. S. 193 u. 194) geben perspektivische An- 

 sichten des fertig montirten Instrumentes, wie es den durch die 



