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der Kugel im Wasser, und außerdem ist die innere Ursache dieser 

 Vorgänge festzustellen. 



Die Versuche wurden mit Messingkugeln von 5,85 gr Gewicht 

 und 1 1 mm Durchmesser ausgeführt, die Triebkraft bildete 4,2 gr 

 Schwarzpulver in einem genau zylindrischen Laufe ohne Drall von 

 demselben Kaliber wie die Kugel; die Anfangsgeschwindigkeit des 

 Geschosses betrug unter diesen Bedingungen rund 620 m in der 

 Sekunde. Ein 150 cm langer, 50 cm breiter und 30 cm tiefer 

 Kasten, mit Leitungswasser von Zimmertemperatur gefüllt, diente 

 als Wasserbassin. 



Zuerst wurden die äußeren Verhältnisse des Vorganges fest- 

 gestellt; die Winkelmessungen — Ermittlung der Kugelspur an 

 Papierschirmen — und die Geschwindigkeitsbestimmungen ergaben 

 folgende Resultate. Die Kugel erhebt sich stets wieder von der 

 Wasseroberfläche, solange der Aufprallwinkel unter 7° beträgt; dieser 

 Wert ist als Grenzwinkel der speziellen Versuchsbedingungen an- 

 zusehen. Die Geschwindigkeitsverluste steigen mit wachsendem 

 Aufprallwinkel, bei dem Grenzwinkel von 7° nähert sich die End- 

 geschwindigkeit der Null. Die Abprallwinkel sind stets kleiner als 

 die Aufprallwinkel und zwar wächst diese Differenz von rund 1' 

 bei dem Aufprallwinkel 1° bis rund 50' bei dem Aufprallwinkel 7°. 



Schwieriger als diese äußeren Messungen gestaltete sich die 

 Feststellung der Kugelbahn im Wasser, da schnell bewegte Ge- 

 schosse in Flüssigkeiten enorme Explosionswirkungen erzeugen 

 und die Meßapparate zerstören. Bei Anwendung von Bleidrahtgittern 

 gelang es endlich unter Beobachtung besonderer Vorsichtsmaßregeln 

 die Bahn des unteren Kugelrandes im Wasser festzustellen. Voll- 

 ständige Kurven wurden hierbei bis etwa 6V-2 nachgewiesen, bei 

 8° dringt die Kugel bereits in fast geradliniger Fortsetzung ihrer 

 Luftbahn in das Wasser ein. Die Längen der Wasserbahnen 

 wachsen von 12 cm bei 1° bis 95 cm bei 6V2 , ebenso wachsen 

 die maximalen Eindringungstiefen von 0,7 mm bei 1° bis 18,0 mm 

 bei 6V2 . 



Letzteres Resultat ist höchst wichtig, es zeigt, daß die Kugel 

 selbst nach völligem Untertauchen wieder aufsteigt. Wir kommen 

 hiermit bereits zu der inneren Ursache der Erscheinung. Es fragt 

 sich zunächst: Wird der aufsteigende Kurvenast direkt durch den 

 absteigenden bedingt, d. h. werden ähnlich wie beim Abprall von 

 festen Flächen durch den Aufschlag Druckverhältnisse geschaffen, 

 welche die Kugel wieder aufwärts treiben, oder enthält der physi- 



