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Y DE LOS MUROS DE CONTENSIÓN Y REVESTIMIENTO 
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Las fórmulas, pues, que expresan el empuje de los líquidos > 
contra sus paredes, sirven para asegurarse de que sean verda». 
deras las que se desarrollan respecto del empuje de las tierras. 
Es verdad, que esta comparación de ambas clases de ecuaciones 
no es señal infalible de no haber error en las del empuje de tie- 
rras; sin embargo, toda teoría acerca del último será manifes- 
tamente falsa, s1 no se sigue de ella la verdadera de los líquidos. * 
1) Sábese por la hidrostática que, un líquido L Limitado 
sr una pared vertical AB (fig. 6) ejerce. sobre cualquiera parte 
infinitamente pequeña M de ésta, una presión que se mide por 
el prisma BM del líquido, que tiene M por base y la distancia 
al nivel por altura. O 
Si AC se hace igual 4 AB, MN paralela á AC, la presión 
lateral en A se representará por AO, y la en M por MN, pues- + 
to queserá MN = MB. A otro punto M' corresponde una pre= 
sión que se representa por MUN', Concluimos que el empuje to- 
tal contra la pared AB se representa por el triángulo ABO,Ó 
más bin por el prisma que tiene este triángulo ABC por base, 
y por altura la longitud de la pared normal á la cara del papel, 
Esta longitud la tomaremos por todo este tratado, constante- 
mente igual á la unidad, es decir á 1 metro. e 
k si llamamos al prisma ABC la representación gráfica de la 7 
presión del líquido soe la pared AB, entendemos con eso que 
el peso de dicho prisma es idéntico á esta presión. | 
Así mismo, el prisma M.¿N'N es la representación gráfica 
de la presión lateral que la pared sufre en su parte MM”, pues- 
to que el peso del primero es igual á esta presión. A 
El loa del prisma ABOÚ es = 3 AB.AC.1= 3H” ; Ine- Sa 
80 si y designa el peso específico, ó sea el peso de un metro cúbi- 
co del líquido, se tendrá la ] a 
k 
ma: 
ua 
a 
presión horizontal D = 3H? g 
Suponiendo una pared vertical. 
e s % pi ; 
2) Enel caso opuesto, ó sea cuand 
Rada, formando con la yertical un ángu 
e, bajo iguales circuns 
