SULLA DEFORMAZIONE DEI SOLIDI ELASTICI PRISMATICI, ECC. 963 



genziali applicate alla sua base B, detta Ry la risultante di 

 esse ed M, la coppia risultante, presa l'origine come centro di 

 riduzione, si ha (*) 



(5) EJ.{v) = R,{%]^^ + Kt-^'1- 



La ^) e una funzione che, agli scopi della presente Nota, 

 basta determinare nella sua derivata rispetto ad </ colla rela- 

 zione seguente: 



dove n B il coefficiente di Poisson per solidi isotropi e B e una 

 delle funzioni armoniche delle variabili y e z alle quali si riduce 

 il problema del prisma elastico. Essa è definita dalla condizione 

 di annullarsi per >/ = z z= 0, e di soddisfare lungo il contorno 

 della sezione all'equazione 



(6) |?cosP + ^ senp='5^^^+|=^' cosp + (2 + n)yzsen^, 



detto 8 è l'angolo che la normale al contorno diretta verso 

 l'esterno fa coll'asse delle >/. 



* 

 * * 



Dal punto di vista meccanico, interessando determinare le 

 deformazioni del prisma elastico rispetto al sistema di assi che 

 dà migliore affidamento di rappresentare la parete indeforma- 

 bile, alla quale il prisma si suppone rigidamente legato, si deve 

 indubbiamente preferire il 1" riferimento che conduce alla for- 

 mola (5). 



(*) Cfr. Gbashof, Theorie der Elastizitat, e Castigliano, Théorie de Ve- 

 quilibre des Systèmes élastiques; salvo che in questi trattati si trova il ter- 

 mine |-r-| in vece dif — -1 , che gli è uguale, come risulta dalla (5'), in 



\ dv /o \ Ò!/ 'o 



cui per y = 2 = l'ultimo termine si annulla; ma è qui preferibile per de- 

 durre con maggiore semplicità le interpretazioni meccaniche che seguono. 



