964 MODESTO PANETTI 



Invero, risultando secondo tale riferimento tangente al 

 piano y z la superficie in cui si deforma la base A del prisma, 

 è lecito presumere che, nel caso limite in cui le dimensioni 

 trasversali fossero infinitamente piccole, esso condurrebbe alle 

 medesime conclusioni a cui si giungerebbe coll'ipotesi della us- 

 soluta indeformabilità della sezione di incastro. 



Invece col 2° riferimento, supposta la parete di incastro 

 solidale al piano y z, si arriverebbe all'assurdo di attribuirle 

 l'attitudine a deformarsi in senso opposto alle tensioni normali 

 colle quali il prisma agisce su di essa. Così sull'elemento adia- 

 cente al baricentro nella direzione -\- y le tensioni normali ap- 

 plicate alla parete di incastro, nell' ipotesi di carico ammessa, 

 sarebbero rivolte verso — x; e l'elemento dovrebbe invece spo- 

 starsi verso -{- X perchè h^l è positivo se Ry è positivo. 



r trattati di scienze applicate non fanno uso della for- 



mola (5) tal quale, ma al termine ( y^ ) , che si conosce soltanto 



per alcune figure geometriche molto semplici, sostituiscono una 

 delle due grandezze seguenti: 



1^ Il valor medio di - per i punti della figura allineati 



sull'asse z, che si deduce calcolando per mezzo di considerazioni 

 puramente meccaniche la risultante delle tensioni tangenziali 

 distribuite lungo i vari elementi della sezione, di base 2z e di 

 altezza dy. 



Tale valor medio è uguale a 



(7) 2(1 + n) ^\ 



detto 2Ho il momento statico rispetto all'asse z di una delle 

 2 parti in cui la figura è divisa dall'asse stesso, e 2zq la cor- 

 rispondente larghezza, poiché si è supposto il caso di un solido 

 simmetrico rispetto al piano x y. 

 2° La quantità 



(8) 2(l + ,)-J-|(g)W 



detta F l'area della sezione del prisma ed Bl il momento sta- 



