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vature ad aste mancanti, basta osservare che essi si oppon- 

 gono allo spostamento di tutti i nodi : allora, se manca 

 l'asta A — B, si determinino col metodo cinematico del Miiller- 

 Breslau le tangenti (con il loro senso relativo) alle linee per- 

 corse dai nodi AeB; intese queste linee come forze (a meno 

 dell'intensità) esse rappresentano il sistema occorrente per 

 provocare uno spostamento dei nodi: qualunque sistema che 

 non sia riducibile (in tutto o in parte) a quello, sarà un sistema 

 di equilibrio. Un'altra osservazione di carattere cinematico è 

 suggerita dalle travature labili. In queste dalla relazione 

 S = ~ (^), che si ricava per l'asta che è causa della labilità, 

 si dovrebbe dedurre che lo sforzo in essa è (in generale) infi- 

 nito; ma se è w=}=0 agisce una forza esterna normale al moto 

 dell'asta, forza che fa spostare i nodi finche il centro istantaneo 

 di rotazione del loro moto relativo non si trova più sull'asta; 

 allora se esso descrive una curva continua (cioè il moto dei 

 punti ammette anche derivata continua) gli sforzi per posizioni 

 vicine al limite sono enormemente grandi; diversamente, dato 

 il sistema di forze esterne, gli sforzi nella travatura sono de- 

 terminati e finiti. 



II. ' 



Data una travatura piana, determinata, le (3) permettono 

 per ogni condizione di carico la determinazione degli sforzi in 

 tutti gli elementi di essa; se consideriamo le 2« condizioni di 

 carico indipendenti: 



(4) 



( Zi = Ti = ^2 = Ys, = . . . r^ = 1 



si avrà, per ognuna di esse e per ciascun elemento, un certo 

 sforzo ; indicato con S^k lo sforzo prodotto nell'elemento h dalla 



(') Cfr. MoHB, loc. cit. L'equazione si può ricavare applicando la regola 

 Cdi ramer al sistema (3). 



