500 A. FOCHETllNO E G. FULCHERIS 



Fissato il valore della resistività elettrica siamo passati a 

 determinare la conducibilità termica interna dello Jodio allo 

 stato solido, costante che, per quanto ci risulta, non venne 

 finora mai determinato. Il metodo da noi seguito è quello dei 

 dischi, proposto da Lees (^). Si abbiano tre dischi di metallo 

 buon conduttore termico (ottone nel nostro caso) posti uno sopra 

 l'altro e con le superfici esterne verniciate uniformemente in 

 nero; fra quello superiore e quello mediano si pone una spirale 

 piatta di filo di argentana isolato elettricamente dai dischi adia- 

 centi e riscaldabile mediante una corrente elettrica; fra quello 

 mediano e l'inferiore si pone invece un disco di ugual diametro 

 della sostanza in esame. Se indichiamo con v^, v^, v^ gli eccessi, 

 a stato stazionario raggiunto, delle temperature rispettivamente 

 dei dischi mediano, inferiore e superiore su quella I dell'am- 

 biente; se chiamiamo Si, §2. -*3 ^^ superfici emettenti di quelli 

 ed s la superficie emettente del disco in esame, e supponiamo 

 che l'eccesso della temperatura di questo su quella dell'ambiente 

 sia uguale alla media fra Vi e V2, avremo che la quantità di ca- 

 lore H fornita dalla spirale riscaldante in un secondo è uguale a: 



H ^= hsiVi -f- hs ' "T ^ -{- hs2V2 -\- hs^v^ 



se con h indichiamo la conducibilità superficiale del sistema. 

 D'altra parte H è noto dalla relazione H= 0,239. i^r , dove i 

 è la intensità della corrente che circola nella spirale riscal- 

 dante ed r la resistenza della spirale stessa; quindi si può 

 calcolare h dalla formola: 



I I I ^1 ~(~ *'2 

 Si l'i + «2 i'2 -r «3 V3 + S 2 



Il flusso di calore attraverso il disco in esame è : 



^ d 



dove A; è la conducibilità termica della sostanza, A l'area at- 

 traverso la quale avviene il flusso e d lo spessore del disco. 



(0 " Phil. Mag. , (5), 41, pag. 495, 1866. 



