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(10') ^ '+"^%erX = l, 



posto V = FI = volume naturale del cilindro d'aria. 



Le quantità fra | ( sono a fig. 2 rappresentate dalle aree 

 comprese fra la curva ah, l'asse delle e e le parallele all'asse 

 delle o alle ascisse Co ed e', e" ed Cq rispettivamente. 



5. — Per una molla metallica elastica, a rappresentare la 

 dipendenza fra il carico e la dilatazione e si ha una retta ah 

 (fig. 3), che fa con l'asse e angolo la cui tangente trigonome- 

 trica misura il prodotto t/, essendo / la lunghezza naturale della 

 molla (a carico nullo) e t la tara della molla, cioè il carico che 

 ne produce la deformazione eguale all'unità di lunghezza. E quindi 

 hen differente il modo di funzionare dei due tipi di molle ; mentre 

 per la metallica a sforzi eguali ed opposti corrispondono valori 

 eguali ed opposti di e, per la molla pneumatica semplice non si 

 ha nemmeno tale simmetria. Supposto p. es. k' = k", onde sia 

 a' = — g" . risulta e' > — e" e la molla pneumatica accumula 

 maggior quantità di energia agendo per allungamento che per 

 compressione del cilindro di aria rinchiuso. 



6. — Qualora a monte ed a valle dello stantuffo, anziché 

 aria, fosse vapore saturo ed umido a differenti temperature, qua- 

 lunque spostamento, entro i limiti ai quali il titolo del vapore 

 raggiunge i valori od 1, non produce variazione della pres- 

 sione risentita dallo stantuffo su ciascuna dello sue due faccie : 

 è come se O" fosse indipendente da e (fig. 3, linea a'h'), e perciò 

 si verificherebbero le condizioni di una molla elastica metallica 

 con modulo di elasticità infinitamente piccolo. 



Questo spiega come urti non sempre evitabili fra i membri 

 cinematici del manovellismo di trasmissione di una macchina a 

 vapore a stantuffo (urti dovuti a giuochi imperfettamente col- 

 mati dai lubrificanti alle articolazioni ed all'elasticità del mate- 

 riale), sugli sforzi interni cimentanti detti organi non abbiano 



