CONTRIBUTO ALLA TE0RL4. DELLE MOLLE PNEUMATICHE 427 



trasformazione fisica dell'aria, fatto ù^l :l^=. e, devono soddis- 

 fare alle 



l = (l + a,)(l-£r ì 



/ / \'^ • (17) 



l = (l-a,)(l + eA) j 



E perciò la forza P sollecitante il cilindro a spostarsi, nel 

 verso stesso in cui muovesi il doppio stantuffo, sarà ancora data 

 dalla (11), quando vi si faccia 



01 + 02 = (1 - e)-^ - (l + efi"'- (18) 



Tracciatala iperbole ah diagramma delle (S^ (fig. 5), alla ah' 

 va sostituita la curva a"h" ad essa affine nel rapporto l■^:U nella 

 direzione dell'asse e con asse di affinità l'asse delle P; la figura 

 compresa fra le curve ah ed a"h" può assumersi come diagramma 

 della legge di variazione della forza P in funzione di e. Questo 

 diagramma ha senso soltanto per 



Zi:/2>€>— 1. (19) 



Il funzionamento della molla non è piìi simmetrico rispetto 

 alla posizione per la quale è P = ; per l^ : L poco diverso dal- 

 l'unità e per valori di e abbastanza piccoli come tale si può 

 ammettere e la molla paragonarsi ad una metallica. 



10. — Anche per la molla pneumatica a doppio stantuffo 

 la quantità massima di energia che vi si può accumulare come 

 lavoro di deformazione dipende dalla resistenza delle pareti. Non 

 può però dirsi a priori che le sezioni meridiane sieno più cimen- 

 tate che le trasversali, perchè mentre quelle devono resistere 

 alla massima pressione effettiva (Tij?n o CoJJq producentesi in una 

 delle camere, e sono in ciò aiutate dalla resistenza del diaframma, 

 le sezioni trasversali devono stabilmente trasmettere il totale 

 sforzo mRx{(Ji-\-c.2)poF, essendo P l'area comune delle due faccia 

 del diaframma. Con le notazioni precedenti dovrà essere insieme, 

 assunto k' = k" = k : 



CT, 4- a^ ^ 4 I ~ = a', ""' [<o" = | C. (20) 



