684 MODESTO PANETTI 



dicando dall'ampiezza delle corse, che lo stantuffo fa in ciascuno 

 di questi periodi, si dovrebbe conchiudere che in quello il peso 

 di vapore introdotto è assai maggiore che in questo; ma la 

 forte condensazione che avviene al primo ingresso del vapore 

 nel cilindro deve modificare profondamente 1' andamento del 

 fenomeno. 



3. — Trattandosi di un cassetto distributore per il cilindro 

 A.P. con ricoprimento interno nullo, le posizioni 1 e 2 coinci- 

 dono, ed inoltre la capacità messa improvvisamente in comuni- 

 cazione con detto cilindro alla fine dell'espansione risulterebbe 

 soltanto del receiver e della camera del cilindro B.P. in cui av- 

 viene l'introduzione. 



Indicando quindi con V() = r -\- v [m^ -\- 0,5 — >/ Cj (1 — Ci)] 

 il suo volume, e rammentando che in questo caso Si = Cx si ha 

 successivamente : 



/ p{l + m, - e,) + p,V,= p\r, p\V\ = p,V, 



dove i simboli conservano il significato del caso precedente, 

 tranne il nuovo, Fq» di cui fu dato il valore. 



4. — Finalmente, se il cassetto ha ricoprimenti interni po- 

 sitivi, la posizione 2 precede la posizione 1, e nell'intervallo che 

 passa dall'una all'altra sono in comunicazione soltanto il receveir 

 ed il cilindro B.P., cosicché si ha: 



(4) volume iniziale V2=r-\- v [ni^ -\- 0,5 — / Ci (1 — c{)\ ; 

 volume finale Fi = r + v[m2 -{- 0,5 — \^ Si[l — s^)] ; 

 equazione di passaggio PìV^^piV^. 



Poi succede la comunicazione improvvisa fra la capacità Fi 

 e la camera del cilindro A.P. di volume \-\-mi — s,, in cui sta 

 per cominciare l'anticipazione allo scarico e regna la pressione p. 



Quindi 



p,Vy -f />(1 + nh— Sx) =p\{l + mi — Si -\- Fi). 



