688 MODESTO PANETTI 



Due di questi diagrammi corrispondenti ai gradi di introdu- 

 zione 0,6 e 0,4 nel cilindro A.P. sono riprodotti nelle Fig. 6 e 7, 

 ed è notevole come, in entrambi, i punti singolari del ciclo teo- 

 rico per il cilindro piccolo siano abbastanza prossimi al contorno 

 tracciato dall'indicatore. Solo nella fase di anticipazione allo sca- 

 rico, pur essendovi coincidenza nei valori estremi della pressione, 

 l'andamento dell'evoluzione pratica è affatto diverso da quello 

 supposto ; com'era prevedibile ; poiché la ristrettezza della luce 

 di passaggio, che si va appena aprendo in questo periodo, im- 

 pedisce la caduta istantanea della pressione da p a p\. 



Dove si manifestano le divergenze piìi gravi coll'andamento 

 teorico del diagramma, in cui si trascura l'effetto della lamina- 

 zione del vapore e degli attriti che si oppongono al suo movi- 

 mento nel receiver, è nella fase di introduzione del cilindro grande, 

 I cicli ricavati coll'indicatore e totalizzati, in vece di presentare 

 come nel diagramma teorico (Fig. 2) la curva di scarico dell'A.P. 

 alquanto inferiore a quella del secondo periodo di introduzione 

 nella B.P., hanno quest'ultima costantemente al di sotto dell'altra, 

 con una differenza di pressione di quasi un'atmosfera. Il che ri- 

 vela l'azione molto energica dei fenomeni secondari in questa 

 fase, anche per velocità angolari non esagerate, come quella a 

 cui furono ricavati i diagrammi delle Fig. 6 e 7, che raggiunse 



sicché la linea dei vertici delle eccentricità ideali è per entrambi i cilindri 

 un medesimo segmento di retta perpendicolare all'asse del moto. Però le 

 posizioni simultanee dei due corsoi sono vincolate da una disposizione ci- 

 nematica, che per il regime medio di marcia assicura alla B.P. un grado 

 di introduzione che supera del 10 "/o circa quello dell'A.P. Questa dispo- 

 sizione consiste in una coppia di bracci uguali ah e ed, articolati a due 

 perni fissi a q e allo stesso livello (Fig. 5). 11 primo, parallelo e coassiale 

 alla leva che comanda la distribuzione j)er la B.P., porta una scanalatura hh', 

 in cui scorre l'estremità d dell'altro braccio, dalla quale pende il tirante di 

 sospensione del corsoio per l'A.P. Trascurando l'obliquità di questo tirante, 

 gli spostamenti dei due corsoi dalla posizione neutra sono proporzionali alle 

 distanze dei punti b e d dall'asse orizzontale condotto per 0. Quindi, se si 

 disegna il diagramma della distribuzione in una scala tale che la retta dei 

 vertici MM' sia uguale alla corda comune alle traiettorie circolari dei due 

 punti b e d, \e eccentricità ideali simultanee dei due meccanismi hanno i 

 vertici nei punti Rp ed Rg situati sulle orizzontali condotte per deb. Con 

 questo procedimento e con misure prese sui disegni costruttivi della loco- 

 motiva e riepilogate nella tabella della Fig. 6 si dedussero gli elementi pel 

 calcolo dei cicli teorici. 



