CICLO TEORICO E CICLO PRATICO DELLE LOCOMOTIVE COMPOUND 689 



appena 111 giri al minuto primo , corrispondenti al regime di 

 marcia di 35 Km. all'ora. 



Ma ciò che vi ha di più notevole è il fatto che la caduta 

 di pressione del vapore nel passaggio da un cilindro all'altro si 

 esplica esclusivamente nella diminuzione del lavoro indicato del 

 cilindro grande, lasciando quasi uguale al lavoro teorico, o piut- 

 tosto aumentando alquanto quello relativo al cilindro piccolo. 

 Mancherebbero quindi di importanza pratica quelle ricerche che, 

 sull'esempio di quanto fece il Grashof per le macchine fisse, si 

 potrebbero istituire per dedurre dal diagramma teorico i valori 

 più convenienti del rapporto fra i volumi dei cilindri e i loro 

 gradi di introduzione. 



Occorre invece uno studio dei fenomeni che deformano pra- 

 ticamente il ciclo. 



7. Analisi sperimentale del ciclo pratico. — Sia noto 

 il diagramma medio ricavato da una serie di cicli tracciati dal- 

 l' indicatore durante un periodo di marcia, in cui sia rimasta co- 

 stante la velocità del treno, la pressione in caldaia e la posi- 

 zione dell'albero di comando della distribuzione. Sia pure noto 

 il peso Mp di vapore introdotto ad ogni colpo nel cilindro A.P., 

 che supporremo passi integralmente nell'altro cilindro, poiché 

 d'ordinario, nelle locomotive con receiver chiuso per intero nella 

 camera a fumo, i robinetti di spurgo non danno nella marcia a 

 regime acqua di condensazione. Si calcolino poi i pesi M^-^M^2 (*) 

 che vengono compressi negli spazi nocivi dei due cilindri, sup- 

 ponendo al solito il titolo del vapore all'inizio della compres- 

 sione prossimo all'unità. 



Con questi dati, applicando il procedimento ordinario per 

 l'analisi calorimetrica dei cicli, si dedurrà: 



1° La differenza fra la quantità di calore (>'^i + Q'\ sot- 

 tratta dalle pareti del cilindro A.P. al vapore nelle fasi di com- 

 pressione e di introduzione e quella restituitagli nell'espan- 

 sione Qi" . Questa differenza, in virtù della prima equazione del 

 bilancio termico, vale il calore Q^'" esportato dal vapore di sca- 

 rico più quello disperso all'esterno Q\ ; 



(') Si indicheranno sempre cogli indici 1, iì e 2 rispettivamente le 

 quantità relative all'A.P., al receiver ed alla B.P. 



