692 MODESTO PANETTI 



ove Xi è il titolo medio dell'intermediario, ed x\ il titolo del 

 vapore che prende parte all'efflusso; quindi il coefficiente a si 



può esprimere anche col rapporto^ dei due titoli; donde si 

 deduce 



Ciò premesso, si applichi al caso presente l'espressione ge- 

 nerale della portata dell'efflusso Pi= uji ivò'\, essendo lUi l'area 

 della luce ristretta, w la velocità, ò/' la densità del fluido in 

 corrispondenza della luce uji, dove si ammette che regni la pres- 

 sione dell' ambiente che riceve il getto. Nel caso del vapor 

 d'acqua saturo, se la differenza delle temperature T^ e Tr delle 

 due capacità, fra le quali avviene l'efflusso, è abbastanza pic- 



cola, in modo che a log =7^ si possano sostituire i due soli 



primi termini del suo sviluppo in serie secondo le potenze 



ascendenti di ^-= , 1' equazione delle forze vive, supposta 



l'espansione del fluido adiabatica, fornisce: 



Si ricavi poi il titolo x"i del vapore nella luce di efflusso 

 come titolo finale dell'espansione adiabatica che compie il vapore 

 del cilindro A.P. dirigendosi allo scarico: 



TR 



(^ + <^'"8f 



La densità ò/' del fluido nella luce ristretta sarà espressa 

 da òi"=^,, e quindi la portata varrà: 



|/ 2,-^1 



Tr ì\x 1 



p=a. ffl^R } ^ A T, 



T, ^""^"^^Tr 



Per rendere possibile la soluzione del problema occorrono 

 alcune semplificazioni. Si divida numeratore e denominatore della 



r 



frazione per -—^ ., e si osservi che il binomio 



l + ^T^'^^i' 



-1 



