CICLO TEORICO E CICLO PRATICO DELLE LOCOMOTIVE COMPOUND 693 



anche nella fase di anticipazione allo scarico, in cui il salto di 

 pressione fra il cilindro piccolo ed il receiver è massimo, ha il 

 SUO secondo termine minore di 0,02 ; quindi si può con sufficiente 

 approssimazione sostituirvi i due primi termini dello sviluppo 

 in serie e, in luogo del valore variabile x\ del titolo, porre 

 un valor medio x^. 



In vece sotto il segno i'~ bisogna sostituire ad x\ il suo 

 valore (7), nel quale la densità media òi dell'intermediario con- 

 tenuto nel cilindro è uguale al rapporto del peso My di vapore, 

 che vi è presente in ogni istante, al volume T'i compreso fra lo 

 stantuffo ed il fondo. Con queste sostituzioni si ottiene: 



Pi = uui '— — 1 ^ log 7^ [/-fa „ — - Mi. 



Nel tempo c^x il peso del vapore effluito è dunque F^dT. 

 Uguagliando questo peso all'incremento negativo — dMi, che in 

 detto intervallo di tempo subisce il vapore 31^ contenuto nel ci- 

 lindro, si ottiene l'equazione differenziale dell'efflusso, che por- 

 remo sotto la forma: 



(8) _|/^/-^=|/au,.S^l/lmZSr(l_£lL,„gIl]^,, 



ove Vp indica il volume generato dall'intera corsa dello stan- 

 tuffo nel cilindro A.P. 



Il secondo membro della (8) è una funzione del tempo, 

 nota soltanto in quanto per ogni posizione della manovella mo- 

 trice si conoscono i valori delle pressioni nei due ambienti fra 

 i quali avviene l'efflusso. Ma queste pressioni non variano se- 

 condo una legge, che si sappia esprimere analiticamente; quindi, 

 per integrare la (8) bisogna ricorrere ad un procedimento grafico, 

 cioè tracciare una curva le cui ascisse siano proporzionali al 

 tempo decorso durante lo scarico (*) e le ordinate ai valori 



•^ ' Tr r nT,Fi/Fp l^ r^Xm^^TRÌ' 



e costruirne in seguito la linea integrale. 



(') Non sembri a chi legge che possa essere più opportuno eseguire un 

 cambiamento di variabile, assumendo come variabile indipendente il vo- 



