CICLO TEORICO E CICLO PRATICO DELLE LOCOMOTIVE COMPOUND 695 



e, integrando dal principio dello scarico, quando il peso M^ vale 

 Mp-\-Mi, fino ad un istante qualunque t, si ha: 



(^) 20,00 f-^yp\ |/1^ i^' -\^M,\ = >/a ^l Yd t. 



Nell'eseguire l'integrazione grafica indicata nel secondo 

 membro conviene prendere come distanza polare un segmento, 



che misuri la quantità i?=2000|/-^ Vp in una scala conve- 

 nientemente scelta. 



Ora nelle costruzioni premesse si è già fissata: 



1° la scala dei tempi ; nella Fig. 8, data la velocità an- 

 golare di 111 giri al 1' e la lunghezza del segmento XE che rap- 

 presenta la durata di una mezza rivoluzione, si ha 1" = 355,2"'"'; 



2° la scala delle y, le cui dimensioni, come si deduce dalla 



1 1 



loro espressione analitica, sono [m.y [caloriaf, e per le quali, 



nell'esempio numerico, l'unità si rappresentò con 4*"'". 



Volendo quindi che le ordinate z della linea integrale che 



si cerca, e che esprimono {Kgf, si leggano per esempio nella 



scala di 200'""^ per unità, si dovrà portare la distanza polare H, 



i L _i 



le cui dimensioni sono 1" X (w.)^ X [caloriaf X [Kg.) ^ , nella 



355 2X4 

 scala di mm. — ^ — = 7,104 per ogni unità. 



Così appunto fu fatto. 



In tanto, in virtù della (9), sappiamo che l'ordinata estrema Z 

 della curva integrale misura 



^Mp~\-M\ — V'Wi 



Va 



quindi, essendo noto in seguito alle ricerche enumerate a pag. 15 

 il valore del numeratore di detta frazione, si ricaverà subito il 

 coefficiente a, che è uno degli scopi della presente ricerca. Nel- 

 l'esempio svolto, supposto il titolo finale dell'espansione 0,70 e 

 quello al principio della compressione 0,90, si dedusse a^0,887, 

 che esprime il valor medio del rapporto fra il titolo del peso 

 totale di vapore contenuto nel cilindro e quello del vapore che 

 si dirige all'efflusso. Il numero qui ottenuto non ha alcuna im- 



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