CICLO TEORICO E CICLO PRATICO DELLE LOCOMOTIVE COMPOUND 697 



di vapore condensatosi nei cilindri, il coefficiente di trasmissione 

 per ciascuno di essi. 



Esperienze di questa specie non furono ancor fatte. Solo 

 ring. Nadal, discutendo i risultati ottenuti da See sul raffred- 

 damento di tubi contenenti vapore e lambiti all'esterno da aria 

 a velocità diverse, costruì delle tavole grafiche (*) per dedurre 

 il coefficiente di trasmissione in funzione del diametro del tubo 

 e della velocità dell'aria. Ma l'applicazione al caso che ci in- 

 teressa non merita troppa fiducia, avendo il See sperimentato 

 su tubi di diametro assai piccolo. 



Essa potrà servire al più come controllo del seguente me- 

 todo, che il calcolo svolto nel precedente paragrafo ha reso 

 possibile. 



Si applichi in un istante qualunque dello scarico, essendo Mi 

 il peso residuo di vapore a pressione pi contenuto nel cilindro, 

 l'equazione di Mayer: 



dQi'" = Midqi -{- Mid{piXi) + Ap^M^dv^ . 



L'ultimo termine, in virtìi della relazione V^ = MiVi , si può 

 porre sotto la forma: 



ApidVi — ^^^dMi. 

 ^ Mi 



Inoltre, data la piccolezza delle variazioni di temperatura, 

 si può sostituire a dqi = cdTi , essendo e il calore specifico 

 medio del liquido nell'intervallo considerato. 



Fatte queste sostituzioni si integri per tutta la durata dello 

 scarico da C in E' (Fig. 2), ricorrendo al procedimento di inte- 

 grazione per parti; allo scopo di raggruppare gli integrali, che 

 non si possono eseguire analiticamente, in un termine unico, sul 

 quale si dovrà operare per via grafica. Il risultato delle tras- 

 formazioni è il seguente: 



g/" = j^[cri+^ {Piri+Api)\PidT JriViPifif- (Vipj^r 



— e [(M? -f itfp) Tf - M\ rf ] + L. 



(*) " Annales des Mines ,, 1894, 7" fascicolo. 



