698 MODESTO PANETTI 



Nel dedurle si tenne presente che 



e cogli apici E' e 6" si intese di rappres.eutare i valori (jlelle 

 grandez;ze considerate in corrispondenza degli estremi dell'intei'- 

 vallo. L poi indiqa l'equi va(len.te termico dei layor^ e^.terno com- 

 piuto nella fase di scariqo, il ^uale risulta di ;Una parte positiva 

 fatta nel periodo di anticipazione e di una nega^tiva nella cor^.^- 

 di ritorno, che si ricavano immqdial^amente dal diagraj^^ima. 



La prima quadratura si farà costruendo la curva integrale 

 del diagramma, di ascisse proporzionali ai tempi e di ordinate 

 uguali a: 



che si calcoleranno immediatamente, essendo tutti i termini del- 

 l'espressione noti, anzi già registrati nella tabella che servì a 

 costruire i diagrammi dei pe^i Mi e delle portate P, . 



10. Calcolo del peso di vapore contenuto nel receiver, 

 e della quantità di calore che gli è trasmessa dalle pa- 

 reti. — Sia Mr il peso di vapore conteni\to in un dato istante 

 nel receiver, sia x,i il suo titolo. Nel tempo eh che segue giun- 

 gerà dal cilindro piccolo un peso di vapore Pidx.^ che è già 

 disceso alla pressione del nuovo ambiente ed ha un titolo Xi" 

 deducibile dal corrispondente valqre x'^ della (7), applicando 

 all'intermediario che passa da ;ma capacità all'altra, il principio 

 della conservazione dell'energia totale. 



.Incominciamo d^l supporre che il receiver sia di sezione 

 abbastanza ampia, per modo che riesca assai piccola la differenza 

 di pressione frp, ,le sue estremità. 



Allora il peso PidT si mescolerà col peso Mn, mentre dalle 

 pareti verrà ceduta una quantità di calore |ìc?t , se )li è il calore 

 trasmesso nell'unità di tempo, che, data la piccolezza delle va- 

 riazioni dello stato fisico del vapore nell'interno del receiver, 

 si può ritenere costante. 



Separiamo nel calcolo i due fenomeni per poterli valutare 

 più facilmente. Per effetto della mescolanza dei due pesi di va- 



