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CICLO TEORICO E CICLO PRATICO DELLE LOCOMOTIVE COMPOUND 701 



Dedotta così una prima equazione fra le due incognite n 

 ed M'ii si integri una seconda volta l'equazione (11) nell'inter- 

 vallo che decorre dalla fine dell'introduzione in una camera 

 della B.P. al principio dell'anticipazione nell'altra. 



In questo periodo detta equazione è assolutamente rigorosa 

 qualunque sieno le dimensioni del receiver, poiché, essendo in- 

 tercettato il passaggio al cilindro grande, la velocità del vapore 

 che effluisce dal cilindro piccolo deve spegnersi per intero. Al- 

 lora, controsegnando cogli apici ' " ed " i valori corrispondenti 

 ai limiti inferiore e superiore di integrazione, ed i valori in- 

 termedi introdotti per eseguire le quadrature per approssima- 

 zione, e sopprimendo per semplicità di scrittura gli indici R, si ha: 



loc ^ _J^L_ .jVL JV ^ _ ^ r-T" lj^o_i^m . 



^*^^^¥° + 3fr p"T" y'p' S~^ rp-'Y- l ^ 2 j^ 

 1 "M+^p^^^ 



' r Jf pT 



come è facile dedurre, se si tiene presente che in questa fase 

 P,d^ = dMn . 



Il valore dell'ultimo integrale si ricava subito dalle opera- 

 zioni grafiche fatte per eseguire i primi due integrali della (13); 

 si hanno così due equazioni fra le incognite M\ e ]x, che per- 

 mettono di dedurle col metodo dei tentativi ripetuti. 



Se, in vece, come accadrà nelle locomotive costruite con 

 receiver molto lunghi e di piccola sezione trasversale, la pres- 

 sione all'estremità comunicante col cilindro piccolo presenta una 

 notevole diff'erenza da quella che si verifica all'attacco del ci- 

 lindro grande, la (13) non è più applicabile. Bisognerà quindi 

 determinare sperimentalmente il calore \x ceduto nell'unità di 

 tempo dalle pareti del receiver al vapore, il che deve riuscire 

 abbastanza semplice nei tipi con receiver interamente racchiuso 

 nella camera a fumo. 



Noto \x e quindi Qn = — - , ove n è il numero dei giri 



n 



dell'asse motore al minuto primo, si dedurrà dai risultati del 

 N° 7 il calore Q'^ sottratto al vapore di introduzione nel ci- 

 lindro grande. Per conoscere poi come si suddivida detto calore 

 nei due tempi in cui avviene l'introduzione, si ricavi dal valor 

 medio di M^^ di cui trovammo l'espressione approssimata, il 



