PAR J. PLANA ta, 
où m,m' designent les indices de réfraction pour le premier et le second 
prisme respectivement. 
Les deux premières donnent 
[2] ..... msin. Z'=— sin. / cos. g +sin.f . Ym:—sin?1; 
I ù TERE TTT) sti 
m' . ; . m RA 
[3] -.... — sin /Z"=—sin./'cos.g"+sin.g'. Scali So 46. 
m > m 
Donc, en supposant Z= 0, la première de ces deux équations sera sa- 
’ PI ’ Ì q 
tisfaite par identité, et l’on aura, 
2 
' 
[4] -.... sin E=—sin.dcos.9' + sin. y'. es — sin. 4 . 
m. 
Maintenant, si nous donnons au milieu, auquel la face du second prisme 
est en contact, la figure d’un prisme dont l’angle de réfringence (tourné 
vers le bas comme celui du premier) soit désigné par 4", et si nous 
désignons par £, l’incidence du rayon émergent par ce méme troisiòme 
prisme dans Pair, il est clair que, d’après la formule [4], Von a 
1) DAR sin. E, = — sin. E cos. 4" + sin. y".Vm=— sin E . 
Cela posé, l’achromatisme exige que la différentielle de la deéviation 
totale (que je désigne par A) 
O] +00. AE —y4y' —y', 
prise en faisant varier 72 et m' soit égale à zero. 
En vertu des équations [4] et [5] cela revient à dire que l'on a 
7 7 7 DITE, 
m' (mdm'—m'dm)sin. 
cos. E.dE= e (Re Dies TALE di ; 
m | (m' 3% 
— |) — sin. 
( m L 
__ cos. EdE.Vm— sin È 
" F 
tane: t = mdm = sin. E cos EdE 
et par conséquent 
171 RIDE tang. "= 3 
