PAR J. PLANA 13 
m=1,54418 ; m!=:1}55328,; 
dm=0, 01399 ; dm'=0,01374 ; 
dans les formules [16] et [17]; ce qui donne pour sin. g' une valeur 
fort peu différente de sin.g, méme pour le cas où l’on prendrait p= 45°. 
Ainsi, sans nuire sensiblement à l’achromatisme, on peut toujours cons- 
truire le double prisme de cristal de roche avec les faces d’incidence 
et d’émergence parallèles. 
En designant par 77 l’angle forme par le rayon ordinaire et le rayon 
extraordinaire, à leur émergence du double prisme, l’on a 
V (3) — sin°w—cos.d) . 
Il est évident, que cette équation donne pour langle de séparation une 
[of #4. 10% sin "= m sin. w 
valeur croissante depuis $= 0 Jusqu'à wy=90°. A ces limites la cons- 
truction du double prisme est impossible; mais, analytiquement parlant, 
la formule [19] démontre que les limites de sin. 77 sont: 
serial: sin 7=YM"*—m? ; 
Mais, pour éviter la réflexion totale à la seconde face du premier prisme, 
on doit faire en sorte que l'on ait msin. g<1. De sorte que la plus 
grande valeur des deux angles 4 et 77 est déterminée par les formules 
m 
| sinz=I|\VW=1-Vm=i|; 
qui s’accordent avec celles données par Macus aux pages 271 et 272 de 
son ouvrage Sur la Theorie de la double réfraction. D’après les valeurs 
précedentes de mn et M, ces deux formules donnent: 
p= 40°. 21". 40" 
V= 0°.26'. 43" 
fan]i dest | mein 
pour le cristal de roche 
Osa 
A e LIE 
pour le spath d’Islande 
