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dalle quali si ottieiu>: 



, pr — pì^ -\- Xc^ - j-i^ 



' ' Xe — Xi ' 



Xi Pe* — Xe P»'* + XiXe^ — .T« Xi' 



Xe — .r, ' 



luindi le Xi e x^ sono le due radici dell'equazione quadratica: 



x'^ — sx -\- p = 0. 



1 punti A'i ed A'a sono sempre reali e distinti, poiché le 

 due involuzioni sono ellittiche; e ciò si potrebbe anche ricono- 

 scere dal discriminante della precedente equazione verificando 



che risulta: " — ^>*>. Lì chiameremo i punti nodali. 



Indicheremo con e^ ed f.^ le lor») distanze dal punto (r^ e 

 con il e ^2 le loio distanze dal punto (4^, ossia porremo: 



:r,. --- X] '=^ f\ ('2 ^e •—- ^2 "^i -^i ~~ *i -^2 "^i '~~ ^2 • 



§ 7. Le oscillazioni proprie. — Immaginiamo ora che il si- 

 stema subisca una rotazione, sempre nel piano orizzontale, in- 

 torno ad uno di questi punti nodali, per esempio A\; se "^ è lo 

 spostamento angolare della posizione media, la reazione elastica 

 provocata da esso, è normale all'asse x e passa per iVg perchè 

 questo è coniugato di iV^ w^X inooluzione d'elasticità: la sua in- 

 tensità è : 



.9- 3- 



A', 



aOB Gè Ni '^^ ''2 



Per il moto si sviluppa pure una forza d'inerzia tangen- 

 ziale /g, normale all'asse x, ed applicata pure in N2 perchè 

 questo punto è coniugato di A\ pure neW involuzione d'inerzia; 

 la sua intensità è: 



7^ = '^ —7^.'- • ,^, — l'i il .., (poiché: p/ =:r i, i^) 



