108 CAItLO LUIGI RICCI 



essendo ., l'accelerazione angolare del moto rotatorio intoino 



ad Ni, ed '"ÌSi la massa totale del rotore e dei sopporti. 



Quindi, facendo per ora astrazione da resistenze passive (do- 

 vute all'attrito dei cuscinetti a sfere, alla resistenza dell'aria, 

 all'imperfetta elasticità delle molle), il sistema può continuare 

 a lotare intorno ad iVj se è verificato in ogni istante l'equi- 

 librio tra le due forze E^ ed h (piincipio di D'Alembert), ossia 

 se esse sono uguali ed opposte; e poiché già sappiamo ch'esse 

 hanno la stessa linea d'azione, basta che sia verificata la re- 

 lazione : 



E, + Ì2 = ossia 5JÌ i, "^ + ^ = . 



Questa è la nota equazione del moto armonico senza smor- 

 zamento ; ed è notorio che essa è soddisfatta dall'integrale ge- 

 nerale: 



•^ =: 8611 (Uj^j t -\- a) 



ove si ha : 



1 



W., =: , -—-:r=z 



y^ . 2B », 62 



ed essendo (ampiezza) ed a (fase) due costanti dipendenti 

 dalle condizioni iniziali. 



Il sistema che consideriamo, spostato dalla posizione media 

 di equilibrio con una rotazione intorno al punto nodale Ni. e 

 lasciato libero, senza smorzamento, oscilla di moto ai'monico 

 rotatorio intorno allo stesso N^ ; le reazioni d'inerzia ed ela- 

 stica provocate dal moto sono entrambe applicate in N2 e si 

 fanno in ogni istante equilibrio. 



Allo stesso modo si riconosce che il sistema può oscillare 

 liberamente intorno al punto nodale ^"2, nel qual caso le due 

 forze provocate dal moto si fanno equilibrio in N^; ed il moto 

 ha l'equazione : 



B- = Q sen (uui t -\- a) 



ove : 



1 



UJ, = , =- . 



y9Jl2Bi.2f, 



