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Quosti due moti vibratori si possono chiamare lo oarilla- 

 z'u»ii proprie del sistema ('); ognimn di esse ha per eentro il 

 rispettivo punto nodale. 



Le due quantità ai, ed iwg sono le pulsjizioni dei due moti 

 armonici : i periodi di questi sono : 



T, = -" e T, = ^" . 



Le uji ed uuo si possono pure interjìretare come le velocità 

 angolari dei moti rotatori di cui i detti moti armonici si po.s- 

 <ono riguardare come p'roiezioni. Potrà essere utile considerare 

 pure le forze elastica e d'inerzia come proiezioni di forze ro- 

 tanti colle stesse rispettive velocita angolari, e facentisi in ogni 

 istante equilibiio. 



Un ciiso speciale è frequente nelle applicazioni, ed è quello 

 che soU) contemplano le usuali teorie dell'apparecchio, il caso 

 cioè in cui i due baricentri Gè e (9, coincidono in un unico 

 punto G ; allora i due punti nodali sono lo stesso G ed il punto 

 all'infinito Xcc dell'asse x. Le due oscillazioni proprie sono 

 'juiiidi una rotazione intorno al baiicentro (ì, di pulsazione: 



Wi — 



1 m m pi' 



ed una traslazione normale all'asse x (rotazione intorno ad .Y^) 

 la cui pulsazione è: 



__ 1 _ 1 



^■^ ~ ymWpe- ~ Pe V3K aò * 



Data la piccolezza degli spostamenti che si veriticano in 

 questi moti, possiamo applicare il principio della soviapposizione 



Vi (Jt'r. Hki,.mh'ii,t-/,, l'orlfsiingi'n iìhci- 7'/iei/ri'ti.irhi' J'/ii/.sik. Hd. Ili: Akustik 

 liijisia, 185>8j, pa»g. 19 e 28. — I/H.. stiidiiiniio un sistema generale ili 

 Ijunti matoiiiili vincolati da legami elastici con n fj:ra(li di libertà, rico- 

 nosce la prescn/.a di n oscilla/.ioni, rappresentabili colla legge sinusoidale 

 'he chiama Kigenschwingungen ; e l'esistenza di punti che p(M' timi data 

 oscillazione propria non si muovono, rhc chiama Kuoten/iunktcìt: i quali 

 lianno la lìroprietà dei punti .V, e N,. «-ome vedn-mo jiiire in seguito. 



