l'kquilibramento delle masse kotanti, ecc. 189 



questo forniji con un raggio normale all'asse x scelto conio ri- 

 ferimento. 



Descriveremo in appresso alcuni mezzi sperimentali atti 

 all'uopo. Abbiamo visto pili sopra che lo sfasamento a in ri- 

 tardo del moto forzato rispetto al moto della forza eccitatrice 

 e funzione della pulsazione (o velocità angolare); esso, a parità 

 di alfie condizioni, si mantiene lo stesso, se resta costante la 

 velocità angolare. 



Sia dunque P la fase della forza eccitatrice @/3^ ossia l'an- 

 golo ch'essa forma col raggio scelto come riferimento; faremo 

 un esperimento con una velocità ai prossima a quella di riso- 

 nanza, e determineremo col mezzo sperimentale suddetto la 

 fase qp del moto oscillatorio ; se il verso di rotazione coincide 

 con quello nel quale si contano gli angoli, sarà : 



(^=z 



essendo lo sfasamento in ritardo. Ora se facciamo un altro espe- 

 rimento con velocità angolare uguale alla precedente, ma in 

 verso opposto, si avrà evidentemente : 



e quindi si avrà : 



ossia la direzione di ^/S biseca l'angolo compreso tra i due vet- 

 tori spostamenti massimi corrispondenti a due rotazioni della 

 massa in versi opposti, ma colla stessa velocità angolare uj, e 

 dal verso positivo di uno di questi vettori si passa al verso po- 

 sitivo di cv/y percorrendo l'angolo a (<<; tt) nel senso della rota- 

 zione corri.spondente. 



r.'iò conduce al cosi detto metodo di Beyer, citato pure dallo 

 •Stodola ('), destinato a determinare la posizione delle masse 

 perturbatrici. 



(') V. loco citato. 



