108 CARLO LUIGI KICCI 



tico è ridotto ad una forza passante per questo stesso punlo ; 

 facendo poi l'esperienza del moto intorno all'altro punto nodale, 

 occorrerà annullare questo moto coli' introdurre una forza mo- 

 mento statico agente esattamente nel primo punto nodale; ossia 

 ])isogneià operare coi blocchetti di entrambi i sistemi attri- 

 buendo a questo simultaneamente degli spostamenti tali che le 

 forze momenti statici che ne derivano ammettano risultante pas- 

 sante per il primo punto nodale. 



Il metodo basato sulla lettura della fase e sull'introduzione 

 delle forze momenti statici ausiliarie gJS^^ ha su quello basato 

 sulla deduzione delle &J3 dall'ampiezza dell'oscillazione, oltre al 

 vantaggio già accennato di una maggiore esattezza, anche quello 

 (li evitare dei calcoli numerici, e di poter essere eseguito con 

 sole operazioni grafiche di composizione e decomposizione di 

 segmenti. 



§ 6. — La suesposta analisi delle componenti ^3-^ e cv^o ^^^ 

 sistema dei momenti statici <aJ8^ basata si Ile proprietà dei punti 

 nodali, vale, come si è detto, nel caso in cui le reazioni elastiche' 

 dei vincoli non ammettano componente secondo l'asse x di ro- ■ 

 tazione. Si è pure più sopia accennato al caso opposto, meno 

 frequente nelle applicazioni, nel quale il comportamento elastico 

 è rappresentabile con un'ellisse di elasticità, ed il grado di li- 

 bertà elastica del sistema è tre ; vogliamo qui accennare, solo 

 nelle linee generali, data la minor impoi'tanza pratica, al modo 

 con cui si potrebbe condurre l'analisi delle forze momenti sta- 

 tici mediante lo studio del moto forzato, giungendo cosi alla ge- 

 neralizzazione del metodo suesposto. 



Le due antipolarità rispetto al cerchio d'inerzia ed all'el- 

 lisse di elasticità ammettono un triangolo antopolare comune, I 

 di cui indicheremo con Ni, N^, Ns i tre veitici. 



Ora è ovvio che le oscillazioni proprie del sistema (nel senso 

 che fu attribuito pili sopra a questa espressione, analogamente 

 a ([uanto fece l'Helmholtz nel caso generalissimo) sono le oscil- 

 lazioni rotatorie intorno ai tre punti ora nominati, i quali per 

 analogia si possono pure qui chiamare punti nodali. Ed invero, 

 oscillando il sistema intorno ad uno dei tre punti suddetti, la 

 reazione elastica, e la forza tangenziale d'inerzia alternate 

 avranno entrambe per linea d'azione la congiungente gli altri 



