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CAkLit LUIGI lilCCI 



massa, il quale ci darà colla sua pioiezione sull'asse z il valoi(- 

 istantaneo del vettore rappresentativo della rotazione .9-. L'equa- 

 zione del moto ci dice che il vettore rotazione ed il vettore 

 momento centrifugo 9Jt sono in opposizione di fase; in altri ter- 

 mini, in ogni istante si fanno equilibrio nel sistema le forze 

 d'inerzia tangenziali sviluppate nell'oscillazione 3- e le forze cen- 

 trifughe eccitatrici dovute alla rotazione ai. 



Se ora vogliamo tener conto delle lesistenze al moto, po- 

 tremo, come nel moto smorzato studiato più sopra, ritenerle pro- 

 porzionali alla velocità, e cosi, adottando la rappresentazione 

 vettoriale del moto già usata piìi sopra, siamo condotti a con- 

 siderare l'equilibrio ti'a le forze (o i loro vettori momenti ri- 

 spetto al punto 0) centrifuga, d'inerzia tangenziale, e smorzante. 



Si trova in tal modo, che il moto oscillatorio è sfasato in 

 ritardo rispetto al moto dell'azione centrifuga eccitatrice di un 



angolo a sempre >> ~ dato dalla relazione : 



tang a = 



si ha inoltre in valore assoluto : 



= - ^ 





5!Jlcosa 



Si ottengono, come dev'essere, le formole già ricavate più 

 sopra per il moto elastico forzato, nelle quali si sia annullata 



