UN TRASFORMATORE DINAMICO PER CORRENTI ALTERNATE 817 



Introducendo questi valori nelle (8), si ottiene, pili espli- 

 citamente: 



n — / 1 — _ ,^ 



(8') 



X/' + 







ove .4 e IJ sono coefficienti di termini preesistenti del caso 

 normale e B, E. C, F, coefficienti di nuovi termini, di cui Tin- 

 ti iienza scompare per .r-=0: 



10) 



B = r," [b'g" -f h"f) + Xo" (y'g" — h'b") . 

 /; = IJ'ib'g" -f b"g') - /V' {g'ff - ^>'b"). 



e = r," ib"-^ — g"-^) + X," 2 6"/y", 

 F =- X," (è"2 - /'2) _ r^"2b"g". 



Fra questi coefficienti si hanno le relazioni : 



B^+ AC= E-' + nF= 2.2"2 (/</" + b'b'y, 



^2''f'- 



Se ne conclude che, i trinomi quadratici in A' e x delle (8') 

 essendo funzioni simmetriche di X=^ku{l — x) e di \ix, per 

 ogni dato valore dell'anomalia x esisteranno sempre valori di u 

 che annullino R o A, riproducendo le vicissitudini del caso nor- 

 male: e per ciascuna velocità u esisteranno valori dell'ano- 

 malia X che portino agli stessi eventi. Ciò vale però pratica- 

 mente per un campo di variazioni di x lontano dal suo valor 

 massimo + l,ohè allora è costantemente A' = e il movimento 

 del rotore non ha pili alcuna influenza sull'impedenza apparente: 

 gli assi magnetici dei due statori sono allora per diritto e i 

 campi delle due correnti sono in opposizione, cosicché il rotore 

 non taglia piìi che un flusso nullo. Per il caso limite opposto, 

 x = — 1, si ha invece X^='J.k-H ^' i te»-niini in Mr cambiano 



