1022 ELIGIO PERUCCA 



conoscere l'ordine del compensatore, conviene che questo sia 

 circa ^/iX. Si ottiene cosi facilmente la curva di birifrangenza 

 con misure affette da un errore relativo di ^/soo circa {^). Per 

 dedurne con pari precisione i valori w^ — ny occorre misurare a 

 meno di ^j^oo lo spessore della lamina usata. Onde l'artifizio da 

 me usato (v. pag. 1031). 



2) trovare la lunghezza d'onda per cui una lamina di 

 spessore noto è ^'4^, ^j^^, IX esatto. Ottenevo facilmente 

 una lamina pressoché un'onda, avente l'una faccia ottenuta per 

 sfaldatura regolare, l'altra a bella posta sfaldata irregolarmente 

 a scalinata atta a fornire, entro un paio di cm'^ una decina di 

 zone, ciascuna di spessore uniforme, di alcuni mm^, sufficente 

 alle misure polarimetriche. Gli spessori delle zone così scelte 

 risultavano distribuiti piuttosto uniformemente tra 100 e 150 m 

 e venivano misurati fino al decimo di micron (v. pag. 1031). De- 

 terminavo la lunghezza d'onda per cui la lamina sotto lo spes- 

 sore considerato era esattamente un'onda. Analogamente per ^ 2 ^ 

 e ^U ^- Ii^ quest'ultimo caso serve il metodo di Chaumont quello 

 da me indicato p); nel 2° e nel 1° caso serve il metodo di ana- 

 lisi di vibrazioni ellittiche cercando per interpolazione la X per 

 cui la vibrazione trasmessa è ancora rettilinea. 



L'uso del semplice bahinet può già essere sufficiente (vedi 

 pag. 1027), ma occorre sperimentare su spessori cristallini molto 

 maggiori (producenti un ritardo di alcune lunghezze d'onda). 

 D'altra parte il metodo che si fonda sull'analisi della vibrazione 

 ellittica trasmessa, oltre che esser meno comodo, è possibile sol- 

 tauto per quelle lunghezze d'onda che si prestano a misure 

 polarimetriche, non superiori quindi a X = 670 \x\x ne inferiori 

 a X = 450 \x.\x circa. 



Ho ottenuto così varie curve di dispersione di birifran- 

 genza della muscovite, esaminata perpendicolarmente ai piani 

 di sfaldatura. 



(^) Indicando con tg9 il rapporto degli assi dell'ellisse trasmessa, (p ri- 

 sultava compreso tra 10° e 15", e i valori sperimentali risultavano affetti 

 da un errore probabile di l'30" -^ 2'0". L. Chaumont (" Ann. de Phys. „, 

 4, p. 180, 1915) con un metodo analogo e di pari sensibilità, ma con 

 apparecchi costruiti da Jobin, raggiungeva un errore probabile di 30" su 10". 



(^) V. lavori citati a nota 1 e 2 di p. 1015. 



