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Ainsi, une quanlitó tlonnóe do cbaleur développera plus 

 do Iravail en passanl d'un corps mainlenu h 1° à un autre 

 maintenu à 0°, que si ces deux corps eussenl ole h 101° 

 et 100°. 



Il a enlrevu , en oulrc , que le travail produit est pru- 

 porlionnel h la différence de temperature entro la source 

 de chaleur et le réfrigérant ; mais il n'a pu formuler 

 nellement, avec les seulos données expórimenlalcs qu'on 

 possédait de son lemps, la loi suivant laquolie varie le 

 Iravail de la chaleur dans les différents degrés de réclielle 

 Ihermométrique. 



Aujourd'hui nous savons que le travail produit est di- 

 rectement proportionnel à la chute de la chaleur et inver- 

 sement proportionnel à la temperature absolue cu h la 

 temperature évaluée à partir du zèro absolu , point de la 

 privation totale de chaleur, qui a été fixé, d'après des 

 données expérimentales et des dcductions théoriques, à 

 274 degrés au-dessous de la temperature de la giace 

 fondante. 



Tel est le théorème qu'on appello ordinairement second 

 principe de la Thormodynamique ou principe de Carnot, 

 parco que c'est lui qui a mentre le chemin pour y arriver. 

 C'est ce théorème qui a servi , entro Ics mains de MM. 

 Clausius, William Thomson, Rainkine et autres, conjointe- 

 ment avec le principe de l équivalence ou principe de Maijer, 

 h. élever l'édifice de la nouvelle doctrine de la chaleur qui 

 est venue modifier profondément toutes les lliéories de 

 la physique. 



A l'epoque où Sadi Carnot s'occupait de sos recherclics 

 lout lo monde acceptait, et lui avec les aulres, l'hypothèse 



