10 MODESTO PANETTI 
‘ considerato, quando la forza ripartita p (che appunto a questo 
scopo si è supposta una funzione qualsiasi dell’ascissa x) si con- 
sideri come risultante della forza d’inerzia della massa in mo- . 
vimento e di un carico p, rappresentante il peso della trave 
e dell’impalcatura ad essa solidale. 
L'ipotesi fatta sulla direzione di p equivale a ritenere tra- 
scurabile l'inerzia corrispondente ai moti rotatori della sezione 
del solido rispetto a quella che compete ai loro ‘spostamenti 
verticali; si ha perciò: 
E sostituendo questo valore nelle (4), supposto », costante, 
come d’ordinario si ammette nella pratica, si deducono le equa- 
zioni seguenti: 
a de e dv 
(5) va M_(n i) 
j nat dor_® ln" Vo - dv Po, dv 
(O e 
a do __ Po d°v Do d'v 
(7) EI da' bet d derby Wa 
Altrettante relazioni affatto analoghe esistono per la por- 
zione di trave compresa fra la sezione S e l’appoggio di destra, 
se la si riferisce ad un’altra terna di assi orientata rispetto a 
detta porzione, come lo è il sistema 0xy2 rispetto al tronco 
sinistro precedentemente considerato. 
Il problema è così ridotto alla ricerca dell’integrale gene- 
rale di equazioni indefinite del tipo (7), e alla determinazione 
delle costanti arbitrarie per mezzo di condizioni, che si deducono 
dalle (3) (5) e (6) e dalle loro analoghe, applicandole alle se- 
zioni corrispondenti agli appoggi ed a quella su cui insiste il 
carico concentrato P. L'integrazione è possibile ogni qual volta 
si supponga, che la gravità non operi sul sistema vibrante; e 
quindi nella (7) si trascuri il 1° termine del 2° membro pp; il 
che in alcuni casi pratici può essere assolutamente rigoroso, in 
altri ammessibile soltanto per approssimazione. 
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