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gano allontanati in questo mezzo a tale distanza che sia trascu- 
rabile la loro mutua azione (per il calcolo da eseguire, a distanza 
infinita) e poi così separati vengano introdotti nel mezzo di co- 
stante dielettrica Ks, ove mantengono la loro distanza e quindi 
la loro azione mutua si considera come nulla. 
Fig. 1. 
Per la prima operazione si deve fare dunque (approssima- 
m? 
Lp essendo € 
1 
l'originaria distanza degli ioni nella molecola; per la seconda 
operazione il lavoro consumato o fornito sarà il doppio del la- 
voro che corrisponde al passaggio di una particella carica della 
quantità di elettricità + m dal mezzo di costante K, a quello 
di costante X,. 
Per calcolare un tale lavoro, e nel modo più elementare e 
semplice, ricordiamo (Vedasi ad es.: DrupE, Physik des Aethers, 
pag. 266) alcune proprietà del potenziale delle forze elettriche, 
allorquando il mezzo nel quale si trovano i punti elettrizzati non 
è continuo. In tal caso si sa che il potenziale si può calcolare 
come se il mezzo fosse continuo, con questo però che non esi- 
stessero soltanto le masse elettriche nei punti che supponiamo 
dati come carichi di elettricità, ma si avesse anche una distri- 
buzione superficiale di elettricità sulle superficie limitanti i di- 
versi mezzi. Ed in particolare (Vedi DruDE, l. c.) la presenza di 
un dielettrico in un mezzo di costante dielettrica più bassa della 
sua, agisce come se la sua superficie fosse carica di elettricità 
negativa in quei punti in cui la forza elettrica è diretta verso 
l’interno del dielettrico stesso, e viceversa. 
Una carica apparente di nome contrario si manifesta, se 
l’isolatore ha una costante dielettrica inferiore a quella del 
mezzo in cui si trova; e si sa che l’azione di queste cariche 
apparenti spiega analiticamente il modo di agire dei conden- 
satori. 
tivamente) contro le forze elettriche il lavoro 
