SUL CALORE DI DISSOCIAZIONE ELETTROLITICA 67 
Per studiare la distribuzione di questa carica apparente, 
supponiamo di considerare dapprima un punto M a distanza fi- 
nita è da un piano indefinito AB, che rappresenti la superficie 
di separazione tra l’aria (o meglio il vuoto) e un mezzo inde- 
finito conduttore e nel punto .M sia concentrata la quantità di 
elettricità + m (Fig. 2). 
M 
+m: 
Fig. 2. 
La distribuzione dell'elettricità in equilibrio indotta sul piano 
dal punto .M è un problema comune di elettrostatica e può fa- 
cilmente essere dedotta dalla distribuzione dell’elettricità indotta 
da un punto sopra una sfera (*). In quest’ultimo caso, se si 
indica con m, la carica data ad una sfera isolata di raggio A, sot- 
toposta inoltre all’azione di un punto elettrizzato di massa elet- 
trica + wm, sulla superficie della sfera avrà luogo una distribu- 
zione di elettricità, di cui la densità è data da: 
1 
TREE Mi m\_m »_ dl aepoi 
Ee=az4 | PAL va 4TA (Ai 4). Ga 
mentre se la sfera è in comunicazione col suolo 
tha m Mit il 
P= qa di 4) pa 
essendo A, la distanza del punto elettrizzato dal centro della 
sfera ed E la distanza di questo stesso punto da quel punto 
della superficie sferica per cui si calcola p. 
Se indichiamo con è la distanza del punto elettrizzato della 
superficie sferica, siccome allora A, = A+ ò le due formule 
precedenti divengono 
(*) F. Neumann, Vorlesungen itber die Theorie des Potentials, pag. 180. 
