SUL CALORE DI DISSOCIAZIONE ELETTROLITICA 69 
e supposto d = 0) 
Ri = n r= dtangg 
per cui 
2 
dl= a cos?g . senp do de 
onde 
Va 
mi fio DI 
PRES and | de | cos’p sengd@ = 
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Si trova così (Vedasi anche BetTI: Teorica delle forze New- 
toniane, pag. 220) che l’azione del piano indefinito è la stessa 
di quella che si avrebbe, se nel punto fosse concentrata la 
{ 
m . . 
massa + > ed una massa uguale e di segno contrario fosse 
concentrata nel piede della perpendicolare condotta dal punto 
sul piano. Se supponiamo allora che il punto, partendo da di- 
stanza infinita, si porti a distanza e dal piano, il lavoro fatto 
dalle forze elettriche sarà 
m 
ri 
Noi supponiamo ora (e qui sta l’arbitrarietà del nostro cal- 
colo) che quando il piano AB in luogo di separare l’aria (o 
meglio il vuoto) da un conduttore indefinito, divide invece lo 
spazio occupato da un dielettrico di costante dielettrica XK, dallo 
spazio occupato da un dielettrico di costante X,, la densità elet- 
trica superficiale di quella carica apparente di cui abbiamo par- 
lato si possa dedurre da quella p ora trovata, moltiplicando p 
per una funzione molto semplice f(K,, K.), delle due costanti 
dielettriche. Siccome per queste considerazioni si sa che un con- 
duttore può riguardarsi come un dielettrico di costante dielet- 
trica infinitamente grande, così questa funzione dovrà essere 
uguale ad 1 per Ks=", ed essere poi evidentemente nulla per 
K,= K3. Noi prenderemo f(K,, Kj= 7% 
2 
il lavoro che sarà compiuto dalle forze elettriche, mentre un 
punto in cui sia concentrata la quantità + m di elettricità 
(e lo stesso anche se la quantità di elettricità è — m) viene 
e in tale ipotesi 
