RISOLUZIONE DEL PROBLEMA GENERALE, ECC. 449 
Nella loro qualità di potenziali ritardati, FX, U, V, W verificano 
le equazioni: 
MT —0, LIU "0 [id Posse ]W=0 
fraz) 
e si comportano nei punti delle X come potenziali ordinarî delle 
distribuzioni corrispondenti. A priori queste possono essere qua- 
lunque, purchè soltanto (oltre a ovvie condizioni di continuità, 
di derivabilità, ecc.) sia soddisfatto il principio di conservazione 
dell'elettricità, che si traduce pan 
SE dU dW 
(11) A — “a de +9 “oo 0. 
Per tenere poi conto degli effetti prodotti dalla presenza 
di un conduttore, sopra un campo elettromagnetico assegnato, 
basta evidentemente aggiungere ai potenziali del campo i con- 
tributi provenienti dalle distribuzioni (di cariche e di correnti) 
che si destano per induzione sul conduttore. 
Designino F', U', V*, W' i potenziali del campo dato |[i quali 
devono naturalmente soddisfare alle equazioni (1), (1I)], F,, U,, 
V,, W, quelli (a priori incogniti) che provengono dalle distri- 
buzioni indotte. 
Per determinare #1, U,, V,; W, — oltre a ovvie condizioni, 
iniziali o qualitative, di continuità, di regolarità, di comporta- 
mento all’infinito, ecc. — abbiamo: 
a) le equazioni (I), (II); 
6) le equazioni che esprimono la legge di Ohm per la 
superficie conduttrice. 
Supponendo che quest’ ultima sia addirittura il piano con- 
duttore ==), che indicheremo anche con 0, è chiaro che sarà 
intanto W,=0, e le equazioni relative a tale piano potranno 
porsi sotto la forma: 
foedF die tiga Uil i dd dU' 
ani \ da +4 di h dia] — | da +4 dé 
) 0 
dr al terno retata ear 
dy TA dé 9* ù dle] | dy tA dt f 
