6i8 ANDREA GIULIO ROSSI 



Date due correnti alternative sinusoidali, dello stesso pe- 

 riodo, ma d'altra parte qualunque, 



Ci = e sen I o)^ — -^1 

 Cg = e" sen ( uu^ -f- "^ > 



la prima percorra la spirale A, di s spire, e con altre s spire 

 si avvolga nella spirale C; la seconda percorra la spirale B, e 

 si avvolga, parallelamente alla prima, con altre s spire sulla 

 spirale C. Supponiamo per ora che questi avvolgimenti non con- 

 tengano materiali magnetici. I campì alternativi prodotti rispet- 

 tivamente dalle tre spirali A, B, C, nel centro del sistema, 

 avranno, per opportune condizioni degli avvolgimenti rispetto 

 al senso delle correnti e supponendo i centri delle tre spirali 

 equidistanti dal centro 0, la forma: 



Ai = Kc' senfoui ■^\ 



/i2 = Kc'' sen (^^ -[- "f" ) 



Ag = Kc'" sen (uui -\- E) , 

 ove si ponga: 



e'" = f/c'^-f c"2-f 2c'c"coscp , 



E = arctg(-^tg|-); 

 senS = — ij. — sen ~ , cosH = — ^W— cos -^ 



e 2 e 2 



K è un coefficiente costante dipendente dal numero delle spire, 

 dalla loro superficie, ecc. 



Questi tre campi potranno rappresentarsi in ogni istante 

 con tre segmenti aventi le direzioni Ohi, O/igi OAg. 



Facciamo coincidere Oh-i con l'asse -y di un sistema di 

 coordinate rettangolari x// ; proiettiamo le tre ampiezze momen- 



