PER G. CURIONI. 23q 



le quali legano i sei elementi delle reazioni dei due appoggi di una vòlta 

 simmetrica, causate da un dato sistema di forze, coi tre elementi delle 

 reazioni eguali degli appoggi della slessa vòlta ridotta ad essere simmetri- 

 camente sollecitata rispetto alla sezione di cln'ave coli' aggiunta di un 

 sistema di forze della stessa intensità delle precedenti. 



Ma, nell'ipotesi in cui la vòlta sia sollecitata soltanto dal sistema di 

 forze risultante dalla figura i , dicendo 



2 e la corda JB del suo asse, 



F^ ed F, le due componenti secondo gli assi coordinati ^^ ed A v' 

 di una qualunque delle forze F, 



d^ e r/„ le distanze di queste componenti da A^ e da Àv , 



2 una somma estesa a tutte le forze F , 

 si hanno, per generali condizioni d'equilibrio somministrate dalla statica 

 dei corpi rigidi , le tre equazioni 



Q; + 2F, -Q, = o i 



f:+if^^f,^o ...-..(2). 



2c F, ^ M, - lF^d^~h 1 Fjì, + 71/,' = o ) 



Precisamente, come già si è detto nel numero 'j della prima delle citate 

 memorie, le prime due di queste tre equazioni esprimono che sono nulle 

 le due somme algebriche delle componenti di tutte le forze sollecitanti 

 il sistema, rispettivamente parallele agli assi Aì^ ed Av' \ la terza che è 

 nulla la somma algebrica ilei momenti delle stesse forze rispetto alla 

 retta proiettata nel punto A. 



Sembra in apparenza che le equazioni (i) e (2), essendo in numero 

 di sei, possano servire alla determinazione delle quattro forze Q, , Q/ , 

 F, e F' e delle due coppie M, ed A// quando si conoscano tutte le 

 altre quantità. Ma, ricavando dalle equazioni (i) i valori di Q,' , di F^ 

 e di MI e ponendoli nelle equazioni (2) risolute per rapporto ^ Q, , & F, 

 e ad 71/, , si ottengono le formole 



«.= ^^' (3) 



r^=--iF. .....(a) 



„,= _eF,^^-^^:^rA^ (4). 



